Составители:
где λ
x
, n
x
искомые длина волны и соответствующий ей отсчет по
гониометру; λ
1
, λ
2
, n
1
, n
2
– то же для реперных линий.
Такая же формула может быть использована для определения вол-
новых чисел:
12
1
121
)
~~
(
~~
nn
nn
x
−
−
ν−ν+ν=ν
. (3.5.3)
Формула (3.5.2) выведена в предположении того, что λ
1
> λ
2
, она
дает точные результаты тогда, когда расстояния между линиями про-
порциональны разностям длин волн, что имеет место только для спек-
тров, полученных с помощью дифракционных решеток. В спектре,
полученном с помощью призмы, не существует линейной зависимости
между разностями длин волн линий и расстояниями между ними, по-
этому в случае призматического спектра вычислять по формулам (
3.5.2)
и (
3.5.3) можно только тогда, когда разность длин волн между реперами
мала (несколько ангстрем).
Для спектра, полученного с помощью стеклянной призмы, хорошие
результаты дает интерполяционная формула Гартмана, выражающая
зависимость длины волны от координаты в форме:
0
0
A
nn −
+λ=λ
, (3.5.4)
где λ
0
,n
0
, A - постоянные, определяемые по трем линиям (норма-
лям).
Так как для дальнейшего анализа нас интересуют не длины волн, а
волновые числа ν, формулу (
3.5.3) удобнее преобразовать к вычисле-
нию волновых чисел.
Заменяя λ на 1/ν, после простых алгебраических преобразований,
получим зависимость того же вида:
ν = ν
0
+ c / (x – x
0
), (3.5.5)
где ν
0
, x
0
, c - новые постоянные.
Для нахождения ν
0
, x
0
и c, входящих в формулу (3.5.5), необходимо
подставить в нее значения волновых чисел и координаты трех норма-
лей. Если обозначить их волновые числа ν
1
, ν
2
, ν
3
, а координаты x
1
, x
2
,
46
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 44
- 45
- 46
- 47
- 48
- …
- следующая ›
- последняя »
