Составители:
Выражения (
3.4.11), (3.4.12) позволяют заключить, что постоянная
сверхтонкой структуры
A весьма быстро падает с ростом главного кван-
тового числа
n и орбитального квантового числа l. Иначе говоря, вели-
чина сверхтонкого расщепления быстро уменьшается при увеличении
объема электронной оболочки. Подставляя в формулу (
3.4.11) значение
⎟
⎠
⎞
⎜
⎝
⎛
3
1
r
из (
3.4.12), можно получить следующее выражение:
()
0
яд
3
32
)(
)1(21 μ
μ
++
α
=
Ig
jjln
ZhcR
A
, (3.4.13)
где R – постоянная Ридберга,
ce =
2
=α
- постоянная тонкой структуры.
Приближенное выражение константы сверхтонкого взаимодействия
A для валентных электронов атомов щелочных металлов можно полу-
чить в рамках полуклассической теории Бора-Зоммерфельда:
1836
)(
)1()21(*
3
22
Ig
jjln
ZZhcR
A
ai
+⋅+
α
=
. (3.4.14)
Здесь Z
a
- эффективный положительный заряд, в поле которого дви-
жется электрон на той части орбиты, которая лежит вне атомного осто-
ва, а
Z
i
- эффективный заряд ядра на той части траектории электрона,
которая проникает внутрь атомного остатка,
n*- эффективное квантовое
число для данного состояния валентного электрона.
Для
s-электрона атома щелочного металла l=0, j=1/2, Z
a
=1 и Z
i
приближенно может быть приравнено полному заряду ядра
Z, откуда
1836
)(
*3
8
3
22
Ig
n
ZZhcR
A
a
α
=
. (3.4.15)
Формула (3.4.15) позволяет по экспериментально измеренному зна-
чению величины
А найти g(I). Далее, если известна величина квантово-
го числа
I, характеризующего момент данного ядра, то по формуле
(
3.4.8б) определяется отношение магнитного момента ядра μ
I
к ядерно-
му магнетону μ
яд.
.
44
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 42
- 43
- 44
- 45
- 46
- …
- следующая ›
- последняя »
