Атомная оптическая спектроскопия. Загрубский А.А - 42 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

СПбГУ | Санкт-Петербург

Составители: 

Рубрика: 

Механический момент ядра выражается через соответствующее
квантовое число
I следующим образом:
)1( += IIP
I
=
(3.4.7)
Используя (3.4.5) – (3.4.7), для магнитного момента ядра легко по-
лучить:
)1()(
яд
+μ=μ IIIg
I
. (3.4.8а)
Согласно квантовой механике, непосредственно проявляется не сам
магнитный момент
I
μ
, а лишь его проекция на выделенное направле-
ние в пространстве, которая принимает значения
яд
)(
μ
=
μ
Igm
IIz
, где
m
I
магнитное квантовое число, принимающее значения m
I
= I, (I-1),…, -
I.
Следовательно, максимальное абсолютное значение проекции маг-
нитного момента ядра на направление внешнего поля равно
яд
)(
μ
IIg .
Это значение обычно и принимается за значение магнитного момента
ядра и вместо формулы (
3.4.8а) этот момент определяется соотношени-
ем:
яд
)(
μ
=
μ
IIg
I
. (3.4.8б)
Было бы естественно допустить, что протон имеет магнитный мо-
мент, равный одному ядерному магнетону, однако опыт показывает, что
для протона
I=1/2 и g(I) = 5,585, поэтому собственный магнитный мо-
мент протона оказывается равным 2,7927
яд
μ
.
Согласно векторной модели сложения моментов, полный механиче-
ский момент атома является векторной суммой моментов ядра и элек-
тронной оболочки
JIF
PPP
G
G
G
+= .
Взаимодействие магнитных моментов электронной оболочки и ядра
приводит к изменению энергии электронного состояния:
),cos()0(
JII
PPHW
G
G
μ=δ . (3.4.9)
Здесь Н(0)- напряженность магнитного поля, созданного электрон-
ной оболочкой в том месте, где находится ядро.
42

Страницы