Составители:
полного момента
)1( += JJP
J
=
, различаются по энергии. Примером
такой тонкой структуры может служить хорошо известный желтый дуб-
лет атома натрия.
Из-за различия гиромагнитных отношений для случая орбитального
и спинового моментов электрона связь полных магнитного и механиче-
ского моментов электронной оболочки дается более сложным соотно-
шением:
JJ
P
m
e
c
Jg
2
1
)(
=μ
, (3.4.3)
где g(J) - множитель Ланде, даваемый выражением
)1(2
)1()1()1(
1
+
+−+++
+=
JJ
LLSSJJ
g
. (3.4.4)
По аналогии с формулой (3.4.3) связь собственного магнитного мо-
мента ядра
μ
I
с его механическим моментом P
I
может быть записана в
виде:
II
P
M
e
c
Ig
2
1
)(
=μ , (3.4.5)
где
M
e
- отношение заряда протона к его массе, а g(I) - множитель,
аналогичный фактору Ланде и имеющий определенное значение для
ядер данного сорта. В частности, для протона
g(I) = 5,585. Величина
M
e
c
2
яд
=
=μ
(3.4.6)
носит название ядерного магнетона, и, как легко заметить,
1836
1
0
яд
==
μ
μ
M
m
, т.е. отношение магнетона Бора к ядерному магнетону
равно отношению масс протона и электрона. Причина такого различия в
квантах магнитного момента для электронных и ядерных степеней сво-
боды состоит в том, что заряды протона и электрона равны по абсолют-
ной величине, а массы различаются существенно, поэтому при
сравнимом механическом моменте магнитный момент протона соответ-
ственно меньше магнитного момента электрона.
41
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 39
- 40
- 41
- 42
- 43
- …
- следующая ›
- последняя »
