Составители:
Рубрика:
все лучи исходят из узкой щели и (в идеале) могут быть на выходе сфо-
кусированы в столь же узкое изображение.
Напротив, на апертурной диа-
фрагме шириной b = 50 мм ди-
фракционное уширение составит
всего δϕ = λ/b = 10
–
5
радиан, что
при дисперсии D
θ
= 10
–
3
ради-
ан/нм ограничит предельное раз-
решение прибора величиной
2
10
−
θ
=δϕ=δλ D
нм, а разре-
шающую способность - величиной
4
105⋅==δϕλ=δλλ=
θθ
aDDR
.
Это – теоретический предел раз-
решающей способности такого
прибора. Он определяется только
величиной дисперсии и апертурой
прибора. Правда, в светосильных
приборах такое разрешение практически невозможно реализовать, так
как аберрации оптических элементов приведут к дополнительному, су-
щественно большему уширению изображения.
u
I
1
-5
0
5
0,0
1,0
Рис. 1.2.2. Распределение интенсив-
ности при дифракции на щели
шириной b излучения с длиной
волны λ. u=πsin(α)b/λ, где α –
угол отклонения.
1.2.2 Критерий Релея
Если в спектре ис-
точника присутствует
излучение еще какой-то
близкой длины волны, то
мы сможем это заметить
лишь в том случае, если
для нее изображение
входной щели окажется
сдвинутым так, чтобы
изображения не перекры-
вались или, по крайней
мере, чтобы можно было
обнаружить наличие
двух изображений. Кри-
терий, определяющий минимально различимое расстояние между изо-
бражениями двух линий равной интенсивности, сформулировал Релей
E
o
а
0.81E
o
λ
/b
ϕ
λ
/b
б
ϕ
Рис. 1.2.3. Эффект наложения двух дифрак-
ционных контуров одинаковой (а) и разной (б)
интенсивности
18
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 16
- 17
- 18
- 19
- 20
- …
- следующая ›
- последняя »
