Составители:
Рубрика:
Его вещественная и мнимая части,
n и k, называются показателями пре-
ломления и поглощения
соответственно. Подставив
ciknK )(
+
⋅
ω
=
в
выражение для волны, распространяющейся в направлении
x, получим:
⎭
⎬
⎫
⎩
⎨
⎧
ω
−
⎭
⎬
⎫
⎩
⎨
⎧
⎟
⎠
⎞
⎜
⎝
⎛
−ω=
c
xk
t
c
nx
i expexp
0
EE
, (1.4.5)
т.е. вещественная часть
N определяет скорость распространения света
v = с/
n и, следовательно, закон преломления света на границе раздела
двух сред, а мнимая часть, k, –
затухание волны в пространстве. Ко-
эффициент поглощения
α, характеризующий скорость затухания ин-
тенсивности света в среде и фигурирующий в законе Бугера-Ламберта
I(x) = I
0
exp(-αx), связан с показателем поглощения k (поскольку I ∼ E
2
)
соотношением:
λ
π
=
ω
=α
k
c
k 42
. (1.4.6)
Величины
n(ω) и k(ω), следовательно, легко измеримы – по прелом-
лению и поглощению. Нас же интересует их ожидаемая частотная зави-
симость. Вернемся для этого к определению (
1.4.4) и несколько
преобразуем его.
Во-первых, для неферромагнитных веществ можно пренебречь маг-
нитными взаимодействиями и считать μ = 1. Во-вторых, в оптической
области можно пренебречь подвижностью ионов и считать, что они ос-
таются практически неподвижными. Под действием столь высокочас-
тотного поля успевают как-то реагировать только электроны. В-третьих,
разделение электронов на "связанные" и "свободные" и, соответственно,
раздельное рассмотрение двух типов реакции среды на электрическое
поле (диэлектрической поляризации и проводимости) оказывается не
вполне обоснованным. Одни и те же электроны могут давать вклад в
оба типа реакции, а соотношение этих вкладов зависит от частоты дей-
ствующего излучения. Поэтому удобно ввести обобщенные понятия –
комплексных поляризуемости, ε'(ω), и проводимости, σ'(ω) :
ω
πσ
+ε=ε+ε=ε
′
0
021
4
ii
(1.4.7)
ε
′
ω
π
=ε
π
ω
−σ=σ+σ=σ
′
4
4
0021
iii . (1.4.8)
29
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 27
- 28
- 29
- 30
- 31
- …
- следующая ›
- последняя »
