Составители:
Рубрика:
оказываются различными для разных классов веществ и, конечно, иде-
альных экстраполяций не существует. Общие рекомендации по приме-
нению соотношений (
1.4.19) могут быть сформулированы следующим
образом:
- не нужно пытаться использовать их для вычислений вне экспери-
ментально доступной области частот, особенно, если доступна не вся
область собственного поглощения;
- ошибки вычислений искажают, в основном, абсолютные величины
искомых параметров. Положения их спектральных особенностей (экс-
тремумов) воспроизводятся более успешно.
1.4.1.3 Спектральная дисперсия в изотропных материалах
Область поглощения валентных электронов в твердых телах обычно
непрерывна и простирается до "мягкого рентгеновского" излучения (
h
ν
до десятков эВ). Интересующая нас область прозрачности расположена
с длинноволновой стороны от области поглощения, так что в выраже-
нии (
1.4.16а) ω < ω
j
. Если к тому же ω
Γ
j
малы по сравнению с (ω
j
2
–ω
2
),
то и поглощение пренебрежимо мало и мы получаем из
(
02)Im( ≈=ε nk
1.4.16а):
∑
ω−ω
ω
+=ω=ωε
j
j
p
j
fn
2
2
2
2
1)()(
, (1.4.24)
где
4
2
m
Ne
p
π
=ω
–
плазменная частота. (1.4.25)
При ω << ω
j
и, в пределе ω → 0, частотная зависимость ε и n вообще
пропадает:
11)0()0(
2
2
2
>
ω
ω
+==ε
∑
j
j
p
j
fn
, (1.4.26)
а с увеличением частоты монотонно возрастает.
Спектральную дисперсию характеризует величина производной от
показателя преломления, ∂
n/∂ω или ∂n/∂λ. Нетрудно убедиться, что она
также монотонно растет при приближении к краю поглощения.
Таким образом, из (
1.4.16) и (1.4.19-1.4.26) следует, что:
1) В области ω < ω
j
диэлектрическая проницаемость и показатель пре-
ломления превышают единицу, ε(ω) > 1,
n(ω) > 1;
36
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 34
- 35
- 36
- 37
- 38
- …
- следующая ›
- последняя »
