Составители:
Рубрика:
что соответствует спектральному интервалу:
σ
⋅
λ
⋅Λ=δ⋅Λ=λΔ
cos
2
min
f
a
b
. (2.4.5)
Это – минимальная достижимая в данном приборе
спектральная ши-
рина щели
.
Спектральное разрешение прибора полностью определяется его
аппаратной функцией и поскольку в общем случае она имеет не ди-
фракционный контур (1.2.5) в [7], то релеевский критерий неприменим
для определения понятия и величины
спектрального разрешения. Его
следует заменить на более общий:
– две спектральные линии разреше-
ны, если расстояние между их изображениями не меньше полуши-
рины аппаратной функции
. Напомним, что полуширина АФ зависит
не только от апертуры прибора, но и от аберраций и, конечно, от того,
как хорошо мы отъюстировали прибор и какую реальную ширину ще-
лей установили. Приведенные выше соображения определяют только
минимальную (для данного прибора) спектральную ширину, но часто
приходится устанавливать широкие щели
b для увеличения проходяще-
го светового потока. Тогда
Δλ ≈ Λ⋅b.
В приборах с дифракционной решеткой дисперсия постоянна во
всей рабочей области, так что и разрешение, измеренное в единицах
длин волн, остается постоянным. Часто, однако, важна
энергетическая
ширина
выводимого (разрешаемого) спектрального интервала, величина
2
λ
λ
Δ
=νΔ hch
. (2.4.6)
Энергетическая ширина щели быстро растет с продвижением в
коротковолновую сторону. В призменных приборах с ростом
λ диспер-
сия падает, так что
энергетическая ширина щели меньше зависит от λ и
в коротковолновой области энергетическое разрешение призменных
приборов может оказаться выше, чем дифракционных.
Разрешающая способность R = λ /Δλ. В идеальном приборе кон-
тур АФ – дифракционный и
R является удобной характеристикой при-
бора, поскольку не зависит прямо от длины волны:
2
2
2
)(cos)( aD
f
a
DR
l
⋅λ=σλ=
θ
. (2.4.7)
Здесь не фигурируют ни реальная ширина щели (считается, что уста-
новлена
нормальная ширина, определяемая соотношениями (1.2.6) в
41
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 39
- 40
- 41
- 42
- 43
- …
- следующая ›
- последняя »
