Составители:
Рубрика:
[
7]), ни, тем более, режим сканирования спектра. Говоря о разрешаю-
щей способности
, имеют в виду предельно достижимые параметры
прибора. Но для ее достижения вместе с выводимой
λ необходимо из-
менять и ширины щелей.
В реальном случае, при щелях фиксированной ширины
разре-
шающая способность
не постоянна по спектру и ограничивается мень-
шей из величин, определяемых спектральными ширинами щелей:
2
22
)()( fD
b
D
b
R
l
λ
λ
=λ
λ
=
θ
или
2
11
)()( fD
b
D
b
R
l
λ
Γ
λ
=λ
Γ
λ
=
θ
, (2.4.8).
Светосила по освещенности. Освещенность Е
λ
равномерного
монохроматического изображения входной щели на фокальной поверх-
ности прибора при спектральной яркости источника
В
λ
равна [5]:
σετ
π
=στ=
λλλ
cos
4
cos
2
2
2
2
2
B
f
Ha
BE , (2.4.9)
где
τ – безразмерный коэффициент, характеризующий потери света в
приборе. Тогда
светосила g, т.е. коэффициент пропорциональности
между
Е
λ
и В
λ
:
στε
π
= cos
4
2
2
g . (2.4.9 a)
Но обычно изображение освещено
неравномерно, так что (2.4.9а) при-
годно только для определения средней величины. Освещенность в мак-
симуме может быть определена при известной
аппаратной функции и
фиксированных условиях освещения входной щели. Ссылки на работы,
в которых этот вопрос рассмотрен подробно, можно найти почти в лю-
бой книге по практике спектроскопии или спектральным приборам, см.,
например, [1,
3, 4, 6].
Если мы работаем с источником непрерывного спектра со спек-
тральной яркостью, мало изменяющейся в интервале, равном
спек-
тральной ширине входной щели
Δλ, то освещенность изображения
пропорциональна
Δλ:
Е = gBB
0
Δλ. (2.4.9 б)
42
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 40
- 41
- 42
- 43
- 44
- …
- следующая ›
- последняя »
