ВУЗ:
Составители:
49
Так как первый член в правой части первого уравнения системы (2.1) записан как
−
1
ρ
∂
∂
p
x
, а не υυ'
∞∞
⋅ , то надо оставить и второе уравнение
∂
∂
p
y
= 0
, чтобы
сохранилась корректность системы уравнений пограничного слоя.
Для описания турбулентного движения Рейнольдс предложил следующий
прием. Регистрируя во времени скорости и давления в данной точке потока, можно
их представить как:
υυ
υ
υ
υ
υ
xxxyyy
' ' p=p+p'=
+
=
+
;;,
где υυ
xy
p,, - действительно существующие в потоке мгновенные (актуальные)
проекции скорости и давления;
υ
υ
xy
p,,
- осредненные во времени их значения;
υυ', ',
xy
p' - пульсации проекций скорости и давления.
Под осредненным значением параметра понимается обычное
интегральное среднее по времени t за промежуток T , называемый, периодом
осреднения:
υ
Τ
υ
Τ
xx
dt=
∫
1
0
;
υ
Τ
υ
Τ
yy
dt=
∫
1
0
;
p pdt=
∫
1
0
Τ
Τ
.
В турбулентном движении добавляется пульсационная составляющая
скорости (рис.10), в результате чего наблюдается вихревое движение, при
котором сопротивление значительно возрастает. Таким образом, турбулентное
течение обладает бóльшим сопротивлением по сравнению с ламинарным
движением.
Предложение Рейнольдса имеет физический смысл, поскольку турбулентное
движение жидкости характеризуется непрерывными случайными пульсациями
давления, компонент скорости и других
гидродинамических величин. При этом
каждая реализация турбулентного движения в одних и тех же условиях
индивидуальна, т.е. процесс является случайным (недетерминированным).
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 47
- 48
- 49
- 50
- 51
- …
- следующая ›
- последняя »
