Основы аэрогидромеханики. Часть II. Загузов И.С. - 73 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

СГАУ | Самара

Составители: 

Рубрика: 

Так как для изотермического процесса подведенное или отведенное
тепло
1
2
lnqRT∆=
v
v
, то
11
21
22
p
ln ln
p
ss s R R∆= − = =
v
v
.
б) Если обратимый процесс изохорный, т.е. происходит без изменения
объема жидкости, то в этом случае
dq
ds
T
= , где
V
dq du C dT
=
= и тогда
V
dT
ds C
T
= , что после интегрирования дает: ln
V
s
CTconst
=
+ или
2
21
1
ln
V
T
ss s C
T
∆= − = .
в) Если обратимый процесс изобарный (при
p
const
=
), то для него
, где
, следовательно в этом случае
dq dh=
p
dh C dT=
p
dq dT
ds C
TT
== , т.е.
ln
p
s
CTcons=+t или
2
21
1
ln
p
T
ss s C
T
∆= − = .
г) Если обратимый процесс адиабатный с уравнением
k
p
const=
v
, то,
используя формулу (2.37), получим
s
const
=
или
21
0ss
−
= , т.е. энтропия
сохраняет настоящее значение (см. диаграмму Ts
для цикла Карно).
Поэтому обратимый адиабатный процесс называют также изоэнтропий-
ным. К этому же результату можно прийти, если использовать свойство
адиабатного процесса протекать без теплообмена с окружающей средой,
т.е. , и, следовательно, 0dq =
0
dq
ds
T
=
= , s=const.
Рассмотрим содержание теоремы Карно применительно к 1 кг идеаль-
ного газа, участвующего в цикле Карно.
Термодинамический коэффициент полезного действия цикла Карно
2
1
1
t
T
T
η
=− . Найдем количество тепла, участвующее в этом процессе.
Так как , то dq Tds=
qTd= s
∫
. Следовательно, для нахождения коли-
чества тепла непосредственно с графика возникает необходимость введе-
ния новой системы координат Ts
(Ts
-диаграммы).
В этой системе координат (рис. 14) площадь,
ограниченная линией процесса 1-2 и осью
s
, дает
количество тепла, участвующее в процессе.
s
∫
= Tdsq
Т
1
2
Рис. 14.
73
Напомним отличие диаграммы «
р
−
v
s
» от
диаграммы «T »: система координат «−
p
−
v
s
»
позволяет непосредственно с диаграммы опреде-
лять механическую работу; система координат
«T » позволяет с диаграммы определять коли-−

Страницы