Введение в математическое моделирование процессов аэрогидромеханики. Ч.II. Загузов И.С. - 14 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

СГАУ | Самара

Составители: 

Рубрика: 

Интегрируя это уравнение, будем иметь следующее количество тепла,
участвующее в процессе:
14
T
()
2
1
T
V
T
qCTd=
∫
.
В теоретической термодинамике в первую очередь рассматриваются
процессы, когда теплоемкость при постоянном объеме является постоян-
ной величиной
V
С const
=
, не зависящей от температуры.
Тогда количество тепла
(
)
21V
qCT T
=
−
.
Если же , то вычисление этого интеграла связано с таблич-
ными значениями теплоемкости , имеющей разные значения для раз-
личных газов при различной температуре.
()
V
CfT=
V
C
В этом случае можно ввести понятие средней теплоемкости:
()
()
()
2
2
1
1
21
21
T
V
T
T
V
T
CTdT
qCTdT TT
TT
==
−
∫
∫
−
.
Выражение
()
2
1
21
T
V
T
V
CTdT
C
TT
=
−
∫
– называют средней теплоемкостью
при изменении температуры газа от до .
1
T
2
T
Тогда:
(
)
21V
qCT T=−
.
Если и заведомо заданные пределы изменения температур, то
1
T
2
T
V
Ccons= t
.
Но если, например, верхний предел является переменной величи-
ной, то необходимо пользоваться следующей формулой для определения
средней теплоемкости:
T
()
()
1
1
T
V
T
V
CTdT
CT
TT
=
−
∫
.
Изучение процессов горения в камерах сгорания, имеющих постоян-
ный объем, производят посредством аналогии им изохорного процесса.
Для вывода уравнения изохорного процесса используют уравнение
состояния, которое для
1 кг идеального газа имеет вид
p
RT=v
и называ-
ется уравнением Клапейрона. Запишем это уравнение для двух состояний
газа, начального (1) и конечного (2):
11 1
р RT
=
v
;
22 2
pRT
=
v
.

Страницы