ВУЗ:
Составители:
Рубрика:
ных циклов Карно (рис.8). Тогда можно
записать, что
1
0
n
q
T
Δ
=
∑
при . Вдоль
верхней ветки тело, совершающее
цикл по часовой стрелке, получает теплоту
от источников тепла, а вдоль нижней вет-
ки оно отдает теплоту, т.е.
р
n →∞
abc
cda
0
abc cda
dq dq
TT
+
=
∫∫
, и следовательно,
0
C
dq
T
=
∫v
, т.е. интеграл по замкнутому контуру от
dq
T
равен нулю.
b
а
c
d
v
Рис. 8.
Если цикл необратимый, для которого , то
..необрат обрат
tt
ηη
<
12
12
0
qq
TT
+<
,
так как
1
12
qq
TT
<
2
. Тогда для необратимого процесса будет
1
0
n
q
T
Δ
<
∑
при
и, следовательно,
n →∞ 0
C
dq
T
<
∫v
. Оба интеграла свяжем знаком равенст-
ва-неравенства:
0
C
dq
T
≤
∫v
, (1.34)
где данный интеграл будет равен нулю для обратимых процессов и будет
меньше нуля для необратимых процессов.
Эти равенства-неравенства являются особыми. Если интеграл
0
С
dq
T
=
∫
v
можно взять без затруднений, то интеграл 0
С
dq
T
<
∫
v
вычислить
непросто. Немецкий физик Планк (создатель квантовой механики) впервые
встретился с этой задачей: взять
С
dq
T
∫
v
от необратимого процесса.
Эти равенства-неравенства имеют определенный физический смысл в
тепловых машинах.
Известно, что если интеграл по замкнутому контуру равен нулю, то
подынтегральная функция представляет собой полный дифференциал. Ес-
ли с этой точки зрения рассмотреть ранее выведенный контурный интеграл
для обратимого процесса
0
С
dq
T
=
∫
v
, то отсюда следует, что
dq
ds
T
=
являет-
ся полным дифференциалом некоторой функции состояния тела, которую
называют энтропией
s
. Поскольку dq не является дифференциалом, а
39
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 37
- 38
- 39
- 40
- 41
- …
- следующая ›
- последняя »
