Техника высоких напряжений. Закарюкин В.П. - 12 стр.

ния величины электрического заряда в системе, дополненный условием
невозможности накопления электрического заряда в узле электрической
цепи. Второй закон Кирхгофа – это перефразированный закон сохранения
энергии с предположением о мгновенности распространения электромаг-
нитных взаимодействий в электрической цепи. Оба закона Кирхгофа вер-
ны лишь для электрически коротких цепей. Закон Ома требует привязки
напряжения к зажимам двухполюсника и тока к сечению ветви между эти-
ми полюсами. В простейшей трактовке закон Ома звучит так: величина то-
ка, протекающего через поперечное сечение электрической ветви, ограни-
ченной двумя узлами, пропорциональна напряжению между этими узлами.
      Закон электромагнитной индукции связывает ЭДС в контуре со
                                                       dΦ
скоростью изменения магнитного потока в нем: e = −        . Направление
                                                       dt
ЭДС в контуре связано с положительным направлением магнитного потока
в контуре правилом правого винта. В совокупности с законом полного
тока, объявляющего пропорциональность между напряженностью маг-
нитного поля и намагничивающими токами, закон электромагнитной ин-
дукции позволяет использовать понятие взаимной индуктивности для опи-
сания взаимосвязи между скоростью изменения намагничивающего тока с
наводимой при этом ЭДС. Для синусоидального тока и линейной системы
взаимная индуктивность дает простую пропорциональную зависимость
намагничивающего тока в контуре, создающем магнитное поле, и наводи-
мой в другом контуре ЭДС.
      Закон полного тока в аккуратной формулировке звучит так: цирку-
ляция вектора напряженности магнитного поля по некоторому контуру
равна полному току внутри этого контура, ∫ H dl = ∑ I k , направление
                                           L       k внутри L
обхода контура и положительное направление тока внутри контура связа-
ны друг с другом правилом правого винта.
      Закон Гаусса определяет взаимосвязь индукции электрического поля
с электрическим зарядом, создающим поле: поток вектора электрической
индукции через замкнутую поверхность равен суммарному заряду внутри
этой поверхности, ∫ D dS = ∑ qk .
                 S       k внутри S
      Закон непрерывности линий индукции магнитного поля утвер-
ждает отсутствие магнитных зарядов: поток вектора индукции магнитного
поля через замкнутую поверхность равен нулю, ∫ B dS = 0 .
                                               S
     Изучение данной дисциплины и технических дисциплин вообще
имеет ряд основных особенностей; наиболее распространенный подход,
состоящий в заучивании некого текста и формул и их пересказе малоэф-
фективен и даже вреден. Эффективным способом изучения является вы-

                                      12