Задачи с решениями по радиофизическим курсам: "Излучающие устройства и основы радиооптики", "Излучение, распространение и рассеяние радиоволн", "Теоретические основы оптической связи и локации". Часть 2. Зюльков А.В - 34 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ВГУ | Воронеж

Составители: 

Рубрика: 

34
функция )(
1
q
F задает диаграмму направленности
элемента волнового фронта (кардиоида – рис.
4). Это широкополосная функция, и при
l
>>
b
этот множитель можно не учитывать в выраже-
нии для амплитудной ДН, т. к. в пределах ос-
новного и ближайших к нему боковых лепест-
ков функции )(
2
q
f значение )(
1
q
F меняется
медленно. Таким образом, можно считать, что
при
l
>>
b амплитуда поля определяется
формулой
[
]
{
}
)()()()()(
1
2
2
1
2
vSvSjvCvCf
+
+
+
=
q
. (11)
Рис. 5
На рис. 5 приведены графики нормированных на )(f 0
2
функций )(
2
q
f для
различных максимальных значений фазовых набегов поля в раскрыве рупо-
ра ( 1000
1
l
=
R - нижняя кривая;
1
ll
=
l
25 R
1
=
– верхняя кривая)
при 2by
±
=
,
22
maxmax11
28.
kyRkbR
y
D==
Штриховая линия на этом рисунке
задает уровень 0.707 от максимума.
Результаты анализа диаграммы направленности в
H
плоскости и рас-
чета )(f
q
2
(11) позволяют сделать следующие выводы:
1. Наиболее узкая диаграмма направленности реализуется у излучателей с
равноамплитудным и синфазным полем (
¥
®
1
R ) по раскрыву (рис. 5).
Для таких излучателей ДН имеет вид
÷
ø
ö
ç
è
æ
÷
ø
ö
ç
è
æ
=
qqq
sin
2
sin
2
sin)(
2
kbkb
f . (12)
2. Спадание амплитуды поля (1) к краям излучателя приводит к уширению
диаграммы направленности (рис. 3), что согласуется с решением задачи 6.
3. Наличие квадратичных фазовых сдвигов поля (2) по раскрыву излучате-
ля также приводит к деформации (уширению) ДН антенн. Для значи-
тельных
max
y
D
в ДН при 0
=
q
появляется провал, что делает такой ре-
жим работы антенн непригодным в радиопеленгаторах; при
p
y
D
³
max
ширина основного лепестка ДН по уровню половинной мощности уд-
ваивается по сравнению с (12).
0
30
60
90
120
150
180
210
240
270
300
330
0.8
0.6
0.4
0.2
0
Рис. 4

Страницы