Задачи с решениями по радиофизическим курсам: "Излучающие устройства и основы радиооптики", "Излучение, распространение и рассеяние радиоволн", "Теоретические основы оптической связи и локации". Часть 2. Зюльков А.В - 9 стр.

41. Сектор углов, где формируется ДН при перефокусировании ее в зону
Френеля, определяется условием cos q < cos q ‹р = l R 2 D 2 , где R – расстояние
от раскрыва антенны размерами D до области формирования ДН.
42. Преобразование кривизны сферических волн зеркальными и линзовыми
антеннами: 1 R = -1 f + 1 R1 , где R1 – радиус падающей сферической вол-
ны, R – радиус сферической волны на выходе антенны.
43. Поле в дальней зоне апертурной антенны с раскрывом S , распределение
                                                                                  .
касательной составляющей поля которого E S
               .                    k exp( jkR0 )      q                  .
               E ( R0 , q , j ) =                 cos 2 ò            ò   ES exp[ - jk sin q ( x cos j + y sin j )]dxdy.
                                       2p jR0          2
44. Функция Грина уравнения Гельмгольца для комплексной амплитуды
поля в свободном пространстве в приближении Френеля

                                     [                                   ]
      . r r                         r r2
      H (r - r ) = exp jkR + jk r - r (2 R ) ( jlR ) .
      r               r
Здесь r = ( x , y ) и r = (u, v ) – координаты в плоскостях излучения и наблюде-
ния, расположенных на расстоянии R друг от друга.
45. Для плоской апертуры, занимающей область W с площадью S и содер-
             r
жащей точку r = 0 , вводится функция h ( rr ) = 1 ò exp æç j k rrrr ö÷ d rr , имеющая сле-
                                                                                      S       è   R   ø
                                                                                          W
дующие свойства:
                                                                        r r r ( l R)
                                                                                                          2
                            r r
                            ¥                         ¥
                                                           r r                                 r r
1. h(0) = 1 ; 2. ò h(r )dr = ( l R ) S ; 3. ò h(r - r1 )h* (r - r2 )dr =
                                          2
                                                                                           h(r2 - r1 ) ;
                      -¥                           -¥                               S
                                                                                r
4. ò h ( rr - rr1 ) 2 d rr = ( l R ) lim ; 5. ò h ( rr ) 2 d rr = ( l R ) , где r = ( x, y ) .
                                    2                                    2
    ¥                                          ¥

        -¥                               S   x ®¥           -¥                    S
46. Число Френеля D = SS0 ( l R ) . Здесь S и S0 – площади объекта и аперту-
                                                                 2


ры наблюдения, расположенных на дальности R . Условие высокого разре-
шения D >> 1 .
47. Расстояние, на котором для неоднородности размером l необходимо
учитывать дифракционные эффекты при описании поля, рассеянного неод-
нородностью, (длина дифракции) – kl 2 .
48. Зависимость коэффициентов отражения от угла падения q плоской вол-
ны на границу раздела двух сред, диэлектрические проницаемости которых
e1 и e 2
а) Для вертикально поляризованной волны
    ×        e 2 cos q -    e 1 e 2 - e 1 sin 2 q       .
Rв =
             e 2 cos q +    e 1 e 2 - e 1 sin 2 q
б) Для горизонтально поляризованной волны
×             e 1 cos q - e 2 - e 1 sin 2 q
Rг =                                                .
              e 1 cos q + e 2 - e 1 sin 2 q


                                                                             9