Судовые измерители скорости. Абрамович Б.Г. - 23 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

МГУ им. Невельского | Владивосток

Составители: 

Рубрика: 

23
λ
γ
π
ψ
1
sin2 d
=∆
Сравнивая выражения ∆ψ и ψ
1
убеждаемся, что наличие электрической
задержки ∆ψ обеспечивает полную компенсацию разности фаз между сигналами
∆ψ равносильно повороту антенны на угол γ
1
. При работе элементов А
1
и А
2
в
режиме излучения фазовая задержка обеспечивает подключение элемента А
1
с
некоторым запаздыванием по времени. В этом случае направление максимума
излучаемой энергии определяется следующим выражением:
0
;
2
cos
f
c
a
=
⋅
⋅
∆
=
λ
π
λ
ψ
θ
Если выбрать
∆ψ
=
π
,
0
0
0
f
c
a ==
λ
, то в случае когда с = с
0
, угол
θ
=
θ
0
-
определяется выражением:
0
00
60;
2
1
2
cos ==
⋅
=
θ
π
π
θ
a
При отклонении скорости звука от расчетной (с ≠ с
0
), имеем
0
0
2/;
2
cos cca
f
c
⋅==
θ
.
Подставляя этот cos
θ
в формулу ДГАЛ
)
2
cos(2
0
θ
vff
g
=
,
имеем
,
g
afv =
где
0
0
f
c
a =
- расстояние между элементами антенны.
Это выражение показывает, что применение частотно-независимых антенн
позволяет исключить влияние скорости звука в среде на показания
доплеровского лага.
Физическая сущность этого способа заключается в следующем. Как следует
из выражения cos
θ
, при изменении с автоматически изменяется угол
θ
, под
которым происходит излучение сигнала. Это приводит к изменению значения
g
f
, т.е. в показания лага вводится некоторая поправка, компенсирующая
погрешность, возникшую вследствие изменения скорости звука. 
                                                                                                      23

                                                        2πd sin γ 1
                                                ∆ψ =
                                                              λ
   Сравнивая выражения ∆ψ и ψ1 убеждаемся, что наличие электрической
задержки ∆ψ обеспечивает полную компенсацию разности фаз между сигналами
∆ψ равносильно повороту антенны на угол γ1. При работе элементов А1 и А2 в
режиме излучения фазовая задержка обеспечивает подключение элемента А1 с
некоторым запаздыванием по времени. В этом случае направление максимума
излучаемой энергии определяется следующим выражением:
                                                     ∆ψ ⋅ λ           c
                                          cosθ =               ; λ=
                                                     2π ⋅ a           f0

                                               c0
   Если выбрать ∆ψ=π, a = λ 0 =                   , то в случае когда с = с0, угол            θ = θ0 -
                                               f0

определяется выражением:
                                                    πa     1
                                        cosθ 0 =         =   ; θ 0 = 60 0
                                                   2π ⋅ a 2

   При         отклонении        скорости          звука      от   расчетной     (с    ≠    с0),   имеем
          c
cosθ =          ; a = c / 2 ⋅c 0 .
         2f0

                                                                           θ
   Подставляя этот cosθ в формулу ДГАЛ f g = 2vf 0 cos( ) ,
                                                                           2
   имеем v = af g ,
               c0
   где a =        - расстояние между элементами антенны.
               f0

   Это выражение показывает, что применение частотно-независимых антенн
позволяет       исключить            влияние       скорости        звука   в   среде   на     показания
доплеровского лага.
   Физическая сущность этого способа заключается в следующем. Как следует
из выражения cosθ, при изменении с автоматически изменяется угол θ, под
которым происходит излучение сигнала. Это приводит к изменению значения
f g , т.е. в показания лага вводится некоторая поправка, компенсирующая

погрешность, возникшую вследствие изменения скорости звука.

Страницы