Молекулярная физика. Афанасьев А.Д - 91 стр.

          противоположно направленной силой, которая, очевидно, есть сила трения,
          действующая на пластину при её движении в жидкости. Обозначим ее f тр .
                Варьируя скорость пластины υ 0 , площадь пластин S и расстояние
          между ними d , можно получить, что
                                                   υ
                                          f тр = −η 0 S ,                          (1)
                                                    d
          где η - коэффициент пропорциональности, зависящий от природы и
          состояния    (например,    температуры)       жидкости    и     называемый
          коэффициентом внутреннего трения или коэффициентом вязкости, или
          просто вязкостью жидкости (газа).
                Нижняя пластина при движении верхней также оказывается
          подверженной действию силы f тр′ , равной по величине f тр . Для того чтобы
          нижняя пластина оставалась неподвижной, силу f тр           ′   необходимо
          уравновесить с помощью силы f ′ .
                Таким образом, при движении двух погруженных в жидкость пластин
          друг относительно друга между ними возникает взаимодействие,
          характеризуемое силой (1). Воздействие пластин друг на друга
          осуществляется, очевидно, через жидкость, заключенную между пластинами,
          передаваясь от одного слоя жидкости к другому. Если в любом месте зазора
          провести мысленно плоскость, параллельную пластинам (см. пунктирную
          линию на рис. 1), то можно утверждать, что часть жидкости, лежащая над
          этой плоскостью, действует на часть жидкости, лежащую под плоскостью, с
                                                ′ определяется формулой (1). Таким
          силой f тр , причем величина f тр и f тр
          образом, формула (1) определяет не только силу трения, действующую на
          пластины, но и силу трения между соприкасающимися частями жидкости.
               Если исследовать скорость частиц жидкости в разных слоях, то
          оказывается, что она изменяется в направлении z , перпендикулярном к
          пластинам (рис. 1), по линейному закону
                                                        υ
                                                υ ( z) = 0 z .                (2)
                                                         d
               Частицы жидкости, непосредственно соприкасающиеся с пластинами,
          как бы прилипают к ним и имеют такую же скорость, как и сами пластины.
          Согласно формуле (2)
                                                dυ υ 0
                                                     = .                      (3)
                                                 dz d
               Используя равенство (3), формуле (1) для силы внутреннего трения
          можно придать вид


                                                     91
PDF created with FinePrint pdfFactory Pro trial version http://www.fineprint.com