ВУЗ:
Составители:
Рубрика:
1) Естественный свет, падая на грань призмы Николя, расщеп-
ляется вследствие двойного лучепреломления на два луча: обык-
новенный и необыкновенный. Оба луча одинаковы по интенсив-
ности и полностью поляризованы. Плоскость колебаний необык-
новенного луча лежит в плоскости чертежа (плоскость главного
сечения). Плоскость колебаний обыкновенного луча перпендику-
лярна плоскости чертежа. Обыкновенный луч
света (о) вследст-
вие полного отражения от границы АВ отбрасывается на зачер-
ненную поверхность призмы и поглощается ею. Необыкновен-
ный луч (е) проходит через призму, уменьшая свою интенсив-
ность вследствие поглощения. Таким образом, интенсивность
света, проведшего через первую призму,
)k1(I
2
1
I
01
−= .
Относительное уменьшение интенсивности света получим,
разделив интенсивность I
0
естественного света, падающего на
первый николь, на интенсивность I
1
поляризованного света:
1,2
05,01
5
k1
2
)k1(I
2
1
I
I
I
0
0
1
0
=
−
=
−
=
−
= . (1)
Таким образом, интенсивность уменьшается в 2,1 раза.
43
2) Плоско поляризованный луч света интенсивности I
1
падает
на второй николь N
2
и также расщепляется на два луча различной
интенсивности: обыкновенный и необыкновенный. Обыкновен-
ный луч полностью поглощается призмой, поэтому интенсив-
ность его нас не интересует. Интенсивность I
2
необыкновенного
луча, вышедшего из призмы N
2
, определяется законом Малюса
(без - учета поглощения света во втором николе):
I
2
= I
1
cos
2
α,
угол α – это угол между плоскостью колебаний в поляризован-
ном луче и плоскостью пропускания николя N
2
.
Учитывая потери интенсивности на поглощение во втором нико-
ле, получаем
I
2
= I
1
(1-k)cos
2
α.
Искомое уменьшение интенсивности при прохождении света
через оба николя найдем, разделив интенсивность I
0
естественно-
го света на интенсивность I
2
света, прошедшего систему из двух
николей:
α−
=
2
1
0
2
0
cos)k1(I
I
I
I
,
Заменяя отношение
1
0
I
I
его выражением по формуле (1), полу-
чаем
α−
=
22
2
0
cos)k1(
2
I
I
,
Произведём вычисления:
86,8
60cos)05,01(
2
I
I
022
2
0
=
−
= .
Таким образом, после прохождения света через два николя ин-
тенсивность его уменьшается в 8,86 раза.
Ответ: 1)
1,2
I
I
1
0
= 2) 86,8
I
I
2
0
= .
44
3. КВАНТОВАЯ ПРИРОДА ИЗЛУЧЕНИЯ.
3.1. Тепловое излучение.
Эту тему рекомендуется изучить по §§ 1-7 учебного пособия Са-
вельева И.В. "Курс общей физики", т.3.
Изучение законов теплового излучения имеет принципиальное
значение, т.к. проблема излучения абсолютно черного тела при-
вела к квантовой гипотезе совершенно чуждой классическим
представлениям.
Согласно квантовой гипотезе
электромагнитное излучение ис-
1) Естественный свет, падая на грань призмы Николя, расщеп- Искомое уменьшение интенсивности при прохождении света
ляется вследствие двойного лучепреломления на два луча: обык- через оба николя найдем, разделив интенсивность I0 естественно-
новенный и необыкновенный. Оба луча одинаковы по интенсив- го света на интенсивность I2 света, прошедшего систему из двух
ности и полностью поляризованы. Плоскость колебаний необык- николей:
новенного луча лежит в плоскости чертежа (плоскость главного I0 I0
сечения). Плоскость колебаний обыкновенного луча перпендику- = ,
I 2 I1 (1 − k ) cos 2 α
лярна плоскости чертежа. Обыкновенный луч света (о) вследст-
вие полного отражения от границы АВ отбрасывается на зачер- I
Заменяя отношение 0 его выражением по формуле (1), полу-
ненную поверхность призмы и поглощается ею. Необыкновен- I1
ный луч (е) проходит через призму, уменьшая свою интенсив- чаем
ность вследствие поглощения. Таким образом, интенсивность I0 2
света, проведшего через первую призму, = ,
I 2 (1 − k ) cos 2 α
2
1
I1 = I 0 (1 − k ) . Произведём вычисления:
2 I0 2
Относительное уменьшение интенсивности света получим, = = 8,86 .
разделив интенсивность I0 естественного света, падающего на I 2 (1 − 0,05) 2 cos 2 60 0
первый николь, на интенсивность I1 поляризованного света: Таким образом, после прохождения света через два николя ин-
I0 I0 2 5 тенсивность его уменьшается в 8,86 раза.
= = = = 2,1 . (1) I I
I1 1 1 − k 1 − 0,05 Ответ: 1) 0 = 2,1 2) 0 = 8,86 .
I 0 (1 − k )
2 I1 I2
Таким образом, интенсивность уменьшается в 2,1 раза.
43 44
2) Плоско поляризованный луч света интенсивности I1 падает 3. КВАНТОВАЯ ПРИРОДА ИЗЛУЧЕНИЯ.
на второй николь N2 и также расщепляется на два луча различной
интенсивности: обыкновенный и необыкновенный. Обыкновен- 3.1. Тепловое излучение.
ный луч полностью поглощается призмой, поэтому интенсив-
ность его нас не интересует. Интенсивность I2 необыкновенного Эту тему рекомендуется изучить по §§ 1-7 учебного пособия Са-
луча, вышедшего из призмы N2, определяется законом Малюса вельева И.В. "Курс общей физики", т.3.
(без - учета поглощения света во втором николе):
I2 = I1cos2α, Изучение законов теплового излучения имеет принципиальное
угол α – это угол между плоскостью колебаний в поляризован- значение, т.к. проблема излучения абсолютно черного тела при-
ном луче и плоскостью пропускания николя N2. вела к квантовой гипотезе совершенно чуждой классическим
Учитывая потери интенсивности на поглощение во втором нико- представлениям.
ле, получаем Согласно квантовой гипотезе электромагнитное излучение ис-
I2 = I1(1-k)cos2α.
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 22
- 23
- 24
- 25
- 26
- …
- следующая ›
- последняя »
