Частные вопросы курса физики. Александров В.Н - 138 стр.

если просуммировать все значения dB, созданные различными элементами dl
проводника с током I; при этом α будет изменяться от –π/2 до π/2:

                                  /2
                                        0      cos   d 0 I
                             B            I                  .             (8.5)
                                  / 2 4           R       2 R
    Из выражения (8.5) следует, что магнитное поле бесконечного прямого
провода с током убывает обратно пропорционально R. Линии индукции
магнитного
 
           поля В являются концентрическими окружностями, а направление
В находится по правилу буравчика.


          Магнитное поле в центре кругового проводника с током

                                                                       I dl
     В этом случае все элементы тока (Idl)
перпендикулярны радиус-вектору       R    (рис.8.3.),
поэтому соотношение (8.3) в скалярной записи имеет
                                                                       R
вид:
                    μμ0 I  dl                                                          B
                dB           .        (8.6)
                    4π R 2                                             O
    Магнитное поле в центре кругового витка равно:
                     0 I 2 R      0 I
                B        2 
                                dl        .        (8.7)
                     4 R 0           2R
                                                                      Рис.8.3

                 Закон полного тока. Магнитное поле соленоида

    Рассмотренные примеры показывают, что в отличие от электростатического
поля, где силовые линии начинаются и кончаются на электрических зарядах, силовые
линии магнитного поля замкнуты. Это хорошо видно на примере магнитного поля
бесконечно длинного проводника с током.
    В силу этого магнитное поле называется вихревым (электростатическое поле –
потенциальным).
    Ампер, исходя из вихревого характера магнитного поля, обобщил
закономерности его в следующем соотношении:

                                    B  dl     0  I i ,
                                                       i
                                                                                (8.8)
                                   l


где dl - элемент длины произвольного замкнутого контура.


                                                                                  137