Частные вопросы курса физики. Александров В.Н - 176 стр.

    Представленный на рис. 10.13 график I(y) характеризует распределение
интенсивности света по экрану, где ym – расстояние между двумя ближайшими
максимумами. На рисунке видно, что
                                        2                             2
                             d                            d      
                    L  L    ym  ,
                     2
                     2
                          2
                                                 L12  L2    ym  ,       откуда
                             2                            2      
                        L2  L1  ( L2  L1 )( L2  L1 )  2 ym d .
                         2    2



    Поскольку L>>d, то L2 +L1 ≈ 2L, а L2 – L1 = ∆ определяет разность хода от
источников до точки наблюдения:
                          2 L    2 ym  d , откуда ym  L / d .       (10.8)
    Так как мы выбрали y m как расстояние между нулевым максимумом, когда
∆ = 0, и первым максимумом, для которого ∆ = λ, то из (10.8) следует, что
                                              L
                                     ym       .                         (10.9)
                                              d
    Между двумя максимумами интенсивности света находится минимум,
соответствующий разности хода лучей    / 2 .
    Соотношение (10.9) может быть использовано для определения длины
волны монохроматического источника по измерению на экране периода
интерференционной картины, если известны d, ym и L. Аналогичное
рассмотрение для Опыта Юнга приведено в [1, 5].

             Локализация полос интерференции. Кольца Ньютона

    Для наблюдения описанной выше интерференции, наблюдаемой в области
пересечения пучков света от двух когерентных точечных источников, не
требуется дополнительных оптических приборов. Картина интерференции
называется нелокализованной.
    Если происходит интерференция света от протяженных источников, то для
наблюдения ее необходимо какое-то фокусирующее устройство, собирающее
параллельные лучи в точку. Тогда оптический прибор или глаз человека
наведены на поверхность, где есть параллельные лучи с различной разностью
хода. Такие интерференционные полосы называются локализованными.
    Рассмотрим интерференцию света на примере колец Ньютона (опыт,
осуществленный Ньютоном в 1665 г.)
    На плоскопараллельную стеклянную пластинку положена плосковыпуклая
линза большого радиуса кривизны. Свет от протяженного монохроматического
источника, отражаясь от полупрозрачного зеркала, падает нормально на
плоскую поверхность плосковыпуклой линзы. Интерференция происходит на
тонком воздушном клине между линзой и пластинкой и локализуется на
выпуклой поверхности линзы. Отраженный свет, проходя через
полупрозрачное зеркало, фокусируется на экране (рис.10.14).
                                                                            175