Задачи физических олимпиад. Алмалиев А.Н - 44 стр.

                                             44
м улы линзы изакона отр аже ния л е гко показать, что в ы ходящий из линзы пучок
пе р е се кае тглав н ую оптиче скую осьлинзы на р асстоянииF/2 отлин зы , обр азуя
с осью угол α = 30о. А бсол ютная в е л ичина сум м ар ного им пул ьса ф отонов , па-
дающих на линзу, р ав на p1 = E / c , а им пул ьс пучка на в ы ходе из л инзы р ав е н
                                                         r     r      r
p2 = E / (2c ). И зм е н е ние им пульса ф отон ов D p = p2 - p1 . М одул ьизм е не ния
                                                               E
им пул ьса ф отонов D p = p12 + p22 + 2p1p2 cos a =                 5 + 2 3 . С р е дняя си-
                                                               2c
ла, котор ая де йствов ала н а ф отоны , р ав н а
         Dp     E 5+ 2 3
Fp =          =               = 1, 9 Ч 10- 4 Н . С ила, р ав ная е й по в е л ичине , но на-
          t           2t c
пр ав ле н ная пр отив оположн о, де йств уе тн а линзусо стор оны ф отонов .
5. П устьм асса пар а ижидкостив начале бы ли m п и m ж , а тем пе р атур а в сосуде
T н. П р и изобар иче ском нагр е в е см е си е е тем пе р атур а не м е няе тся, пока жид-
кость испар яе тся. П о усл ов ию, тем пе р атур а пов ы силось до T к = 373 К , значит,
в ся жидкостьиспар илась и пар м ассой m п + m ж пр и том же дав ле нии нагр е лся
на D T = T к - Т н. У р ав не ния состояния для н ачального иконе чного состояний
систем ы :
            m                  m + mж
pV н = п R T н, pV к = п                    R T к , где M п - м ол яр ная м асса пар а. По ус-
            Мп                     Мп
                                       mп
лов ию V к = bV н = 1, 54V н и                  = b a , иокончател ьно
                                  mп + mж
                       ba - 1
DT = Tк - Tн =                 » 10 К .
                          ba


Ре
 гиональная олим п иадап оф изик е
                                 , 2005 г.

Задания ш к ольногоэтап а

1. С кор остьзапуще нного в в е р х сн ар яда в в е р хн е й точке р ав на н улю. П осколь-
кускор остив се х осколков р ав ны , м аксим ал ьное р азл ичие в р е м е н паде ния –оно
как р аз и е стьв р е м я в ы паде ния оскол ков на зе м л ю τ – буде тдл я оскол ков , ле -
тящих по в е р тикали. О сколок, ле тящий после в зр ы в а в в е р х со скор остью v, че -
р е з в р е м я 2v/g окаже тся в точке в зр ы в а, и е го скор остьбуде тр ав на v и напр ав -
ле на в низ. З начит, р азностьв р е м е н как р аз р ав на 2v/g = τ , откуда v = gτ/2.
2. По услов ию задачисил а сопр отив л е ния Fc = bx , (b = const ) . Работа, сов е р -
                                      bL2
ше нная за один удар , р ав на A1 =        . О че в идно, что дл я забив ания в се го гв оз-
                                      2k 2
дя не обходим о сов е р шитьр аботу A = nA1 (n –число удар ов ). О тсюда n = k 2 .
3. О бозн ачим тем пе р атур у ге л ия в состоян ии 1 че р е з T1. Т огда тем пе р атур а в
состоянии2 буде тр ав на 4T1 . П усть дав ле ние на изобар е 1— 2 р ав но p1 , тогда