ВУЗ:
Составители:
Рубрика:
ll'/=−1
22
vc,
где
l' - длина движущегося тела, l - собственная длина.
Замедление хода движущихся часов:
ΔΔtt vc'/,=−1
22
где t' - интервал времени между событиями в движущейся
системе отсчета, Δt - интервал времени между теми же
событиями в неподвижной системе.
Релятивистский закон сложения скоростей:
u
uv
vu c
x
x
x
=
−
+⋅
'
'/1
2
, u
vcu
vu c
y
y
x
=
−
+
1
1
22
2
/'
'/
,
u
vcu
vu c
z
z
x
=
−
+
1
1
22
2
/'
'/
,
где u
x
, u
y
, u
z
- проекции скорости в неподвижной системе
координат, u'
x
, u'
y
, u'
z
- проекции скорости в движущейся
системе.
Квадрат интервала s
12
между событиями 1 и 2 -
инвариантная величина:
sct
12
22
12
2
12
2
=−l,
где t
12
- интервал времени между событиями 1 и 2, l
12
-
расстояние между точками 1 и 2, в которых произошли
данные события.
Релятивистские масса и импульс:
m
m
vc
=
−
0
22
1/
,
r
r
p
mv
vc
o
=
−1
22
/
,
где m
0
- масса покоя.
Полная энергия тела:
Emc
mc
vc
==
−
2
0
2
22
1/
,
где E
0
=m
0
c
2
- энергия покоя.
Кинетическая энергия движущегося тела:
T = E - E
0
V
Механика жидкостей и газов
Для стационарного течения несжимаемой жидкости
справедливо уравнение неразрывности струи:
v
S
const
⋅
=
,
где
v - скорость жидкости, S - площадь поперечного сечения
трубки тока.
Объем жидкости, протекающей за единицу времени
через любое сечение трубки тока (расход):
Q
v
S
=
⋅
.
Скорость истечения идеальной жидкости через малое
отверстие в широком сосуде:
vqh= 2 ,
где
h - глубина отверстия относительно уровня жидкости в
широком сосуде.
Уравнение Бернулли:
p
v
q h const+
⋅
+⋅⋅=
ρ
ρ
2
2
,
где ρ - плотность жидкости,
p - статическое давление
жидкости,
v - скорость течения жидкости, h - высота
сечения трубки тока над некоторым уровнем.
где E0=m0c2 - энергия покоя. l ' = l 1 − v 2 / c2 , где l' - длина движущегося тела, l - собственная длина. Замедление хода движущихся часов: Δt ' = Δt 1 − v 2 / c 2 , Кинетическая энергия движущегося тела: где t' - интервал времени между событиями в движущейся системе отсчета, Δt - интервал времени между теми же T = E - E0V событиями в неподвижной системе. Релятивистский закон сложения скоростей: u' x −v 1 − v 2 / c2 u' y Механика жидкостей и газов ux = , uy = , 2 2 1 + v ⋅ u ' x /c 1 + vu ' x / c Для стационарного течения несжимаемой жидкости 2 2 1 − v / c u' z справедливо уравнение неразрывности струи: uz = , v ⋅ S = const , 1 + vu ' x / c 2 где v - скорость жидкости, S - площадь поперечного сечения где ux, uy, uz - проекции скорости в неподвижной системе трубки тока. координат, u'x, u'y, u'z - проекции скорости в движущейся Объем жидкости, протекающей за единицу времени системе. через любое сечение трубки тока (расход): Квадрат интервала s12 между событиями 1 и 2 - Q= v⋅S . инвариантная величина: 2 Скорость истечения идеальной жидкости через малое s12 = c 2 t12 2 2 − l 12 , отверстие в широком сосуде: где t12 - интервал времени между событиями 1 и 2, l12 - v = 2 qh , расстояние между точками 1 и 2, в которых произошли где h - глубина отверстия относительно уровня жидкости в данные события. широком сосуде. Релятивистские масса и импульс: r Уравнение Бернулли: m0 r mo v m= , p= , ρ ⋅ v2 2 1− v / c 2 2 1− v / c 2 p+ + ρ ⋅ q ⋅ h = const , 2 где m0 - масса покоя. где ρ - плотность жидкости, p - статическое давление Полная энергия тела: жидкости, v - скорость течения жидкости, h - высота 2 m 0c 2 сечения трубки тока над некоторым уровнем. E = mc = , 1 − v 2 / c2
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 3
- 4
- 5
- 6
- 7
- …
- следующая ›
- последняя »