Динамика атмосферы. Аргучинцев В.К. - 39 стр.

                                                          Рис. 15

                                                                                           →   →   →   →
        Обозначим площади граней, перпендикулярных к векторам n,− i , − j , - k соответственно
через dS , dSx , dSy , dSz .

                                                                                                           →
        Вектор поверхностной силы, действующей на единицу площади, обозначим через P с со-
ответствующим индексом, указывающим направление нормали к поверхности, ограничивающей
выделенный объем. Тогда поверхностные силы, действующие на грани пирамиды со стороны ок-
ружающих частиц воздуха, будут равны:


                                            →      r          r         r
                                           Pn dS ; P− x dSx ; Py dS y ; P− Z dS z .


        Напряжения поверхностных сил, с которыми частицы воздуха, заключенные внутри пира-
миды, действуют на внешние частицы воздуха, прилегающие к граням пирамиды, можно обозна-

            →    →         r
чить через P−n , Px , Py , Pz .

        Тогда, в силу закона равенства действия и противодействия, будем иметь:


                                       →     →    →       →     →        →    →        →
                                       Pn = P− n ; Px = - P− x ; Py =− P-y ; Pz = − P-z                    (2.1.19)


        Площади      dS x , dS y , dS z являются проекциями грани dS на соответствующие координат-

ные плоскости, т.е.:

                                  →∧                       →∧                     →∧
                 dS x = dS cos(n, x) ; dS y = dS cos(n, y ); dS z = dS cos(n, z ).


                                                                    39