Бета-распад. Определение максимальной энергии бета-спектра. Бабенко А.Г - 16 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ВГУ | Воронеж

Составители: 

Рубрика: 

16
погрешности
() ( )
11 2 2
ER E R− с помощью формул (2), (5) и таблицы 3, рис. 1
приложения. Итогом измерений и обработки данных является результат в
следующей форме:
1max 2
R
RR<<;
1max 2
EE E
<
< . С помощью таблицы 4
Приложения можно по значению
max
E идентифицировать бета-
радионуклид. Затем следует провести измерения и обработку данных с по-
глотителем из медной фольги. Предварительно необходимо оценить ожи-
даемое значение
()
max
R
Cu по формуле (3).
В заключение подчеркнем, что основной недостаток метода полного
поглощения обусловлен малой интенсивностью бета-частиц при
max
EE
β
∼
,
сравнимой с интенсивностью фона при
d ~
max
d . Поэтому точка (область)
«перекрытия» – касания кривой ослабления
(
)
Jdс уровнем фона
ф
J опре-
деляется с большой неопределенностью рис. 3. Метод полного поглощения
дает погрешность до 7 % для
max
E , если фон
ф
J
составляет менее 0,5 %
начальной интенсивности
(
)
0Jd
β
=
.
Поэтому, кроме методики полного поглощения, созданы методики на
основе определения других характеристик функции ослабления.
2.2. Определение граничной энергии бета-спектра по методике
2
n
-кратного ослабления потока бета-частиц
Функцию ослабления можно характеризовать последовательными
значениями толщин
1
2
n
d , при которых интенсивность потока бета-частиц
уменьшается в 2
n
раз, где n = 1, 2, 3 … Значения
1
2
n
d зависят от кратности
ослабления n, граничной энергии
Е
max
, атомного номера Z и плотности
ρ
поглотителя. Семейство зависимостей
(
)
1
2
max
,,,
n
ddnZE
ρ
= , полученных по-
луэмпирическим способом, позволяет определить значение
Е
max
путем
сравнения экспериментальных значений
1
2
n
d , полученных по измеренной 
погрешности E1 ( R1 ) − E2 ( R2 ) с помощью формул (2), (5) и таблицы 3, рис. 1

приложения. Итогом измерений и обработки данных является результат в
следующей форме: R1 < Rmax < R2 ; E1 < Emax < E2 . С помощью таблицы 4
Приложения можно по значению                   Emax    идентифицировать      бета-
радионуклид. Затем следует провести измерения и обработку данных с по-
глотителем из медной фольги. Предварительно необходимо оценить ожи-
даемое значение Rmax ( Cu ) по формуле (3).

    В заключение подчеркнем, что основной недостаток метода полного
поглощения обусловлен малой интенсивностью бета-частиц при Eβ ∼ Emax ,

сравнимой с интенсивностью фона при d ~ d max . Поэтому точка (область)
«перекрытия» – касания кривой ослабления J ( d ) с уровнем фона Jф опре-

деляется с большой неопределенностью рис. 3. Метод полного поглощения
дает погрешность до 7 % для Emax , если фон J ф составляет менее 0,5 %

начальной интенсивности J β ( d = 0 ) .

    Поэтому, кроме методики полного поглощения, созданы методики на
основе определения других характеристик функции ослабления.

    2.2. Определение граничной энергии бета-спектра по методике
2n-кратного ослабления потока бета-частиц
    Функцию ослабления можно характеризовать последовательными
значениями толщин d 1 n , при которых интенсивность потока бета-частиц
                         2

уменьшается в 2n раз, где n = 1, 2, 3          Значения d 1 n зависят от кратности
                                                          2

ослабления n, граничной энергии Еmax , атомного номера Z и плотности ρ
поглотителя. Семейство зависимостей d 1 n = d ( n, Z , ρ , Emax ) , полученных по-
                                               2

луэмпирическим способом, позволяет определить значение Еmax путем
сравнения экспериментальных значений d 1 n , полученных по измеренной
                                                   2



                                          16

Страницы