Бета-распад. Определение максимальной энергии бета-спектра. Бабенко А.Г - 18 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ВГУ | Воронеж

Составители: 

Рубрика: 

18
2.3. Методика определения граничной энергии бета-спектра по ко-
эффициенту ослабления потока бета-частиц
Ослабление бета-излучения в веществе, то есть функцию ослабления
можно приближенно представить показательной функцией для нетолстых
слоев поглотителя (в сравнении с пробегом бета-частиц –
max
d ):
()
0
d
Jd Je
μ
β
−
= , (8)
где
()
Jd
β
– интенсивность потока бета–частиц после ослабления слоем
вещества толщиной
d ,
(
)
0
0JJd== – интенсивность потока до поглотите-
ля,
μ
– линейный коэффициент ослабления. Значения
μ
убывают с увели-
чением максимальной энергии бета-спектра. Величина
μ
– приблизитель-
но пропорциональна плотности
ρ
вещества, поглощающего бета-частицы,
а отношение
τ
μρ
=
, называемое массовым коэффициентом ослабления,
плавно растет с увеличением отношения
Z
A
. Поэтому для не сильно от-
личающихся по составу веществ, например, близких по
Z
A , величина
τ
μρ
= приблизительно постоянна при данном энергетическом бета-
спектре, являясь в то же время функцией
max
E .
Вследствие этого для различных веществ поглотителей приблизитель-
но можно получить единую функцию ослабления интенсивности потока
бета-частиц
J
β
, если за толщину слоя взять величину массы вещества на
единицу поверхности
d
ρ
=⋅ (г/см
2
). Используя величину
τ
функцию ос-
лабления, можно записать в виде
()
0
R
JR Je
τ
β
−
= . Очевидно, методика, ос-
нованная на экспоненциальной модели ослабления потока бета-излучения,
является достаточно простой экспериментальной методикой определения
значения максимальной энергии бета-спектра.
Таким образом, методика определения
max
E по значению коэффици-
ента ослабления потока бета-излучения заключается в следующем:
по 
    2.3. Методика определения граничной энергии бета-спектра по ко-
эффициенту ослабления потока бета-частиц
    Ослабление бета-излучения в веществе, то есть функцию ослабления
можно приближенно представить показательной функцией для нетолстых
слоев поглотителя (в сравнении с пробегом бета-частиц – d max ):

                              J β ( d ) = J 0e − μ d ,                          (8)

где J β ( d ) – интенсивность потока бета–частиц после ослабления слоем

вещества толщиной d , J 0 = J ( d = 0 ) – интенсивность потока до поглотите-

ля, μ – линейный коэффициент ослабления. Значения μ убывают с увели-
чением максимальной энергии бета-спектра. Величина μ – приблизитель-
но пропорциональна плотности ρ вещества, поглощающего бета-частицы,
а отношение τ = μ ρ , называемое массовым коэффициентом ослабления,
плавно растет с увеличением отношения Z A . Поэтому для не сильно от-
личающихся по составу веществ, например, близких по Z A , величина
τ =μ ρ   приблизительно постоянна при данном энергетическом бета-
спектре, являясь в то же время функцией Emax .
    Вследствие этого для различных веществ поглотителей приблизитель-
но можно получить единую функцию ослабления интенсивности потока
бета-частиц J β , если за толщину слоя взять величину массы вещества на

единицу поверхности R = d ⋅ ρ (г/см2). Используя величину τ функцию ос-

лабления, можно записать в виде J β ( R ) = J 0 e−τ R . Очевидно, методика, ос-

нованная на экспоненциальной модели ослабления потока бета-излучения,
является достаточно простой экспериментальной методикой определения
значения максимальной энергии бета-спектра.
   Таким образом, методика определения                   Emax по значению коэффици-

ента ослабления потока бета-излучения заключается в следующем: по


                                          18

Страницы