Физика. Электричество и магнетизм. Барсуков В.И - 141 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ТГТУ | Тамбов

Составители: 

Рубрика: 

Рис. 6.9
2. Таким образом, магнитное поле в неферромагнитной среде создаётся:
1) любыми электрическими токами;
2) изменяющимся электрическим полем.
Токами, создавшими магнитное поле, могут быть:
а) токи проводимости (а также конвекционные токи и токи в вакууме);
б) микротоки (атомные электронные токи);
в) поляризационные токи.
Поляризационные токи возникают в диэлектриках при наличии переменного электрического поля.
Как известно, поляризация диэлектриков заключается либо в смещении зарядов в пределах каждой от-
дельной молекулы (неполярные диэлектрики), либо в повороте электрических диполей (полярные ди-
электрики). Если электрическое поле, вызывающее поляризацию, – переменное, то заряды, ответствен-
ные за поляризацию, под действием поля смещаются то в одну, то в другую сторону, и тем самым соз-
дают ток, который и называется поляризационным. Каждый из осциллирующих зарядов вносит в ток
свой вклад, равный
q
υ
(
υ
– средняя скорость). Если число таких зарядов в единице объёма
n
, то они
создают плотность тока
υ=
r
r
nqj
поляр
.
Поскольку
dt
rd
r
r
=υ
, где
rd
r
приращение среднего смещения заряда, то
dt
rnqd
j
r
r
=
поляр
.
Величина
Pdrnqd
r
r
=
– приращение электрического момента единицы объёма диэлектрика за время
dt
. Таким образом,
dt
Pd
j
r
r
=
поляр
.
В случае неоднородной поляризации следует брать частную производную
t
P
∂
∂
r
;
t
P
j
∂
∂
=
r
r
поляр
. (6.5.1)
Полный поляризационный ток, протекающий черев некоторую поверхность
S
, равен
∫∫∫
∂
∂
=
∂
∂
==
SSS
SdP
t
Sd
t
P
SdjI
r
r
r
r
r
r
полярполяр
. (6.5.2)
3. Второе интегральное уравнение Максвелла выражает
теорему о циркуляции вектора
B
r
в самом
общем случае: циркуляция
B
r
по произвольному контуру интегрирования
L
в неферромагнитной среде
равна
поляр0микро0пров000
III
t
N
ldB
E
L
µ+µ+µ+
∂
∂
εµ=
∫
r
r
, (6.5.3)

Страницы