Составители:
Рубрика:
Прежде чем проводить дальнейшие вычисления, отметим одно
следствие теории. Вычитая соотношение (4) из соотношений (5) и (6),
получим
п
e
- п = 2 ((cos
2
θ)
ср
- 1/3 )π N β ,
n
o
- п = ((sin
2
θ)
ср
- 2/3) π N β = (1/3 – (cos
2
θ)
ср
) π N β.
Отсюда
(n
е
- n)/(n
о
– n) = -2 (7)
Это соотношение, как показали тщательные измерения, хорошо
выполняется для большинства веществ.
Найдем теперь постоянную Керра В. Из (4) и (6) получаем:
п
e
- п
o
= 2π N β ((cos
2
θ)
ср
- ½( sin
2
θ)
ср
) = Зπ N β ((cos
2
θ)
ср
- 1/3),
или на основании (5)
п
e
- п
o
=
9(( п-1)/2) ((cos
2
θ)
ср
- 1/3) . (8)
Для дальнейших вычислений воспользуемся формулой Больцмана
dω= const е
-U/kT
dΩ, (9)
которая определяет вероятность dω направления оси молекулы в пределах
телесного угла dΩ. Потенциальная энергия молекулы в электрическом поле
Ео равна
U =( р
2
/2β) – рЕ
0
cosθ .
Первый член есть энергия, затраченная на создание диполя с
дипольным моментом р = pЕ
o
cosθ, второй - потенциальная энергия этого
диполя в электрическом поле Ео.
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 8
- 9
- 10
- 11
- 12
- …
- следующая ›
- последняя »
