Радиофизика и электроника. Беспалова М.Б - 7 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ВГУ | Воронеж

Составители: 

Рубрика: 

7
выберем несущую частоту
0
ω входного амплитудно -модулированного колебания
(5) равной резонансной частоте контура на рис.3, т.е .
LC/ 1
0
= ω
.
Кроме того , положим, что добротность
C
L
R
Q
1
= последовательного контура
достаточно велика , так что
1
>>
Q
. Тогда для коэффициента изменения глубины
модуляции (22) можем записать выражение
()
()
,
f/QF
FD
2
0
21
1
+
= (24)
где πω 2
00
/f =
. Соответственно , выражение для сдвига фазы огибающей
амплитудно – модулированного колебания примет вид
()
.
f
QF
arctgf
=
0
2
ψ (25)
Положим теперь, что амплитудно – модулированное колебание воздействует на
параллельный колебательный контур , показанный на рис. 4
Рис. 4
Здесь предполагается, что внутреннее сопротивление генератора входного
сигнала .RR
i
>>
Опять выберем несущую частоту амплитудно – модулированного колебания (5)
равной резонансной частоте контура на рис.4. Тогда будут выполняться условия
(18), (19).
Как известно , последовательный и параллельный колебательный контуры
образуют пару взаимно – обратных схем. Это означает, что в них токи и
напряжение меняются местами и , следовательно , сопротивление одной схемы
ведет себя как проводимость другой. Действительно , при приближении частоты
воздействующего на контур гармонического колебания к резонансной частоте в
последовательном контуре рис.3 наблюдается резонанс напряжений, а в
параллельном контуре рис.4 – резонанс токов. Поэтому для параллельного
контура, показанного на рис.4, коэффициент изменения глубины модуляции
амплитудно – модулированного колебания можно рассчитать по формуле (24), где
теперь добротность контура
L
C
RQ = .
Рассмотрим воздействие амплитудно – модулированных колебаний на два
связанных одинаковых колебательных контура, показанных на рис.5
R
i
x(t)
R
C
L
y (t)
                                                     7

выб е р е м не сущ ую ча сто ту ω 0 вхо дно го а мп ли тудно -мо дули р о ва нно го ко ле б а ни я
(5) р а вно й р е зо на нсно й ча сто те ко нтур а на р и с.3, т.е . ω 0 = 1 / LC .
                                                              1 L
Кр о ме то го , п о ло ж и м, что до б р о тно сть Q =            п о сле до ва те льно го ко нтур а
                                                              R C
до ста то чно ве ли ка , та к что Q >> 1 . Т о гда для ко эффи ци е нта и зме не ни я глуб и ны
мо дуляци и (22) мо ж е м за п и са тьвыр а ж е ни е
                                      D (F ) =
                                                         1
                                                                         ,                      (24)
                                                  1 + (2QF / f 0 )
                                                                     2


где f 0 = ω 0 / 2π . С о о тве тстве нно , выр а ж е ни е для сдви га фа зы о ги б а ющ е й
а мп ли тудно – мо дули р о ва нно го ко ле б а ни я п р и ме тви д
                                                          2QF 
                                        ψ ( f ) = arctg       .                             (25)
                                                          0 
                                                            f
П о ло ж и м те п е р ь, что а мп ли тудно – мо дули р о ва нно е ко ле б а ни е во зде йствуе тна
п а р а лле льный ко ле б а те льный ко нтур , п о ка за нный на р и с. 4



                   Ri
                                                               L             R   C      y (t)


                  x(t)


                                                Ри с. 4
Зде сь п р е дп о ла га е тся, что внутр е нне е со п р о ти вле ни е ге не р а то р а вхо дно го
си гна ла Ri >> R .
Оп ять выб е р е м не сущ ую ча сто ту а мп ли тудно – мо дули р о ва нно го ко ле б а ни я (5)
р а вно й р е зо на нсно й ча сто те ко нтур а на р и с.4. Т о гда б удутвып о лняться усло ви я
(18), (19).
         Ка к и зве стно , п о сле до ва те льный и п а р а лле льный ко ле б а те льный ко нтур ы
о б р а зую т п а р у вза и мно – о б р а тных схе м. Э то о зна ча е т, что в ни х то ки и
на п р яж е ни е ме няю тся ме ста ми и , сле до ва те льно , со п р о ти вле ни е о дно й схе мы
ве де т се б я ка к п р о во ди мо сть др уго й. Д е йстви те льно , п р и п р и б ли ж е ни и ча сто ты
во зде йствующ е го на ко нтур га р мо ни че ско го ко ле б а ни я к р е зо на нсно й ча сто те в
п о сле до ва те льно м ко нтур е р и с.3 на б люда е тся р е зо на нс на п р яж е ни й, а в
п а р а лле льно м ко нтур е р и с.4 – р е зо на нс то ко в. П о это му для п а р а лле льно го
ко нтур а , п о ка за нно го на р и с.4, ко эффи ци е нт и зме не ни я глуб и ны мо дуляци и
а мп ли тудно – мо дули р о ва нно го ко ле б а ни я мо ж но р а ссчи та тьп о фо р муле (24), где
                                            C
те п е р ьдо б р о тно стько нтур а Q = R     .
                                            L
       Ра ссмо тр и м во зде йстви е а мп ли тудно – мо дули р о ва нных ко ле б а ни й на два
связа нных о ди на ко вых ко ле б а те льных ко нтур а , п о ка за нных на р и с.5

Страницы