Составители:
Рубрика:
35
Дальнее распространение декаметровых радиоволн характеризуется
тем, что в пункт приема попадает несколько лучей с разным числом
отражений от ионосферы. При от сутствии регулярной составляющей и
независимости моментов прихода отдельных лучей в точку приема ам-
плитуда ре зультирующего поля описывается рэлеевским законом рас-
пределения (2.26).
В общем случае интерферирующих n лучей распределение амплиту-
ды сигнала называется m-распределением Накагами и имеет вид [7]
()
()
()
21 2
2
2
2
exp ,
mm
m
mR R
WR m
R
mR
−
=−
Γ
(2.27)
где
2
R
– средний квадрат флуктуаций амплитуды сигнала; m – отноше-
ние квадрата средней мощности сигнала к дисперсии его мгновенной
мощности; Г – гамма-функция.
Параметр «многолучево сти » m является мерой глубины замираний
сигнала, с его ростом гл убина замираний падает. Например, при m = 0,5
формула Накагами вырождается в одностороннюю нормальную плот-
ность вероятности.
()
2
2
2
1
.
2
R
WR e
−
σ
=
σπ
(2.28)
Если m = 1, то выражение (2.27) преобразуется в рэлеевский закон
(2.26). Когда m > 1, формула Накагами дает хорошее приближение для
обобщенного закона Рэлея (2.24).
Следует подчеркнуть, что формула Накагами не описывает аномаль-
ных экспериментальных законов, у которых имеется более одной вер-
шины и ко эффициент эксцесс а которых существенно отрицателен. В
частности, закон (2.27) не описывает бимодального распределения и
поэтому не может рассматриваться как полная и универсальная харак-
теристика коротковолновых каналов. В этом смысле четырехпарамет-
рический закон (2.22) является более общим. Тем не менее, для практи-
ческих расчетов закон (2.27) из-за своей простоты предпочтителен по
сравнению с выражением (2.22). Особенно целесообразно проводить
анализ замираний с помощью выражения (2.27), если объем экспери-
мента льных данных значителен.
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 33
- 34
- 35
- 36
- 37
- …
- следующая ›
- последняя »
