Составители:
Рубрика:
26
27
Принципы непрерывности изменения полного потокосцепления
и тока (законы коммутации)
Рассмотрим следующую схему (рис. 1.27).
Приложим к L-элементу напряжение u(t) при t = 0, тогда
dt
td
dt
tdi
Ltutu
L
L
<
или
.tptLpitu <
Рис. 1.27
Если u(t) имеет конечную величину, то и
t
d
t
d
<
конечна (риc. 1.28).
t = 0
Рис. 1.28
Введем следующие обозначения:
,Δlim0
0Δ
ttt
t
r
<
r<
o
в частности
.00;00
0
0
< << <
t
t
tt
Тогда получим следующий закон коммутации при t = 0:
< < 00
. (1.11)
Момент подключения источника (t = 0) считается моментом комму-
тации. Итак, можно сформулировать следующий принцип непрерывнос-
ти изменения полного потокосцепления.
Принцип. Значение полного потокосцепления в первый момент вре-
мени после коммутации
< 0
должно быть равно полному потокосцеп-
лению в последний момент времени до коммутации
–
0<
.
Иногда этот принцип называется законом коммутации (в данном
случае – первым). Но поскольку
tLit
L
<
, то согласно (1.11)
.iLiL
L
–
L
–
0000
Если, в частности,
00 LL
–
, (что выполняется не всегда), тоо
00
L
–
L
ii
(1.12)
есть принцип непрерывности изменения тока в индуктивном элементе
при коммутации (второй закон коммутации).
Оба закона коммутации используются для определения постоянных
интегрирования при решении дифференциальных уравнений, описыва-
ющих процессы в цепях.
Контрпример 5 (нарушение условия
.00
LL
–
Если при t = 0 ключ К размыкается, то по (1.11), рис. 1.29,
< < 00
–
или
0000
L
–
L
–
iLiL
,
L
1
p = Z
L1
(p)
Z
L2
(p) = L
2
p
Рис. 1.29
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 12
- 13
- 14
- 15
- 16
- …
- следующая ›
- последняя »
