Физика полупроводниковых наноструктур. Борисенко С.И. - 52 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ТПУ | Томск

Составители: 

Рубрика: 

го поглощения с учетом пиков поглощения на связанных экситонах и
кулоновского взаимодействия электронов и дырок [1].
4.3. Межзонное поглощение в квантовых нитях
Волновые функции начального и конечного состояния электронов в
квантовых нитях при межзонном поглощении с учетом (2.18) имеют
следующий вид
( ) ( ) ( ) ( )
rir
vvjzvjk
uy,xzkexp
L
1
z
ϕ=ψ
, (4.29)
( ) ( ) ( ) ( )
rir
ccizcik
uy,xzkexp
L
1
z
ϕ=ψ
, (4.30)
Собственные значения энергии этих функций, отсчитанные от дна зоны
проводимости и вершины валентной зоны, с учетом (2.20) равны
( )
2
z
p
2
vjvzvj
k
m2
EEkЕ
−−=
, (4.31)
( )
2
z
n
2
сiсzсi
k
m2
EEkЕ
++=
. (4.32)
В отличие от КЯ электронный газ в КН является одномерным. Это
приводит к существенному изменению оптической плотности состоя-
ний для межзонных переходов в КН по сравнению с КЯ, а, следователь-
52
Рис. 4.3. Спектр поглощения КЯ и СР в области края собственного поглоще-
ния: а) с учетом экситонных эффектов; б) без учета экситонных эф-
фектов; с) пики поглощения на связанных экситонах.

Страницы