Физика полупроводниковых наноструктур. Борисенко С.И. - 56 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ТПУ | Томск

Составители: 

Рубрика: 

В КЯ и СР р-типа межподзонное и межминизонное поглощение име-
ет тот же характер, что и в структурах n – типа. Это означает, что оно
описывается формулами (4.37)-(4.39), в которых параметры подзон и
минизон зоны проводимости и электронного газа следует заменить на
соответствующие параметры подзон и минизон валентной зоны и газа
свободных дырок.
При наличии рассеяния электронов дельта-функцию в формуле
(4.37) следует заменить на функцию Лоренца -
( )
( )
[ ]
2
1ci
2
1ci
1ci
E
ω∆+ω−ωπ
ω∆
≈−ωδ
, (4.40)
где
1cci1ci
EE
−=ω
;
c1cci
1ci
111
2
1
τ
≈
τ
+
τ
=ω∆
;
с
τ
- среднее время релаксации импульса электронов в зоне проводимо-
сти. С учетом этого спектр межподзонного поглощения принимает фор-
му пиков конечной высоты и ширины (рис. 4.5).
В СР форма пика данного поглощения сохраняется, если ширина ми-
низон мала по сравнению с неопределенностью энергии оптического
перехода связанного с рассеянием, т.е. при условии
( )
c1cci
2
1
τ< <∆+∆
. В
противном случае, как показано в работе [18], форма пика принимает бо-
лее сложный вид (рис.4.6).
56
α
/2
ω
α
1/
τ
с
Рис. 4.5. Спектр межподзонного ИК– поглощения КЯ
при высоких температурах с учетом рассеяния.

Страницы