Физика полупроводниковых наноструктур. Борисенко С.И. - 78 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ТПУ | Томск

Составители: 

Рубрика: 

сеяния можно пренебречь, в двумерном газе КЯ в области квантующих
магнитных полей (см. (2.56)) эта зависимость является существенной.
Характерной особенностью этой зависимости является дельтообразное
стремление времени релаксации к бесконечности при значениях В, для
которых выполняется условие
ν
π
=
s
n2
e
B
1
, (
,2,1
=ν
). (5.63)
Формула (5.63) получена для полей, в которых все носители заряда
КЯ с поверхностной плотностью
s
n
полностью заполняют ν уровней
Ландау с заданным значением компоненты спина относительно вектора
индукции магнитного поля. Поверхностная плотность состояний, соот-
ветствующая этим уровням, в два раза меньше (2.55). Отсутствие сво-
бодных состояний на уровнях Ландау, описывающих движение в плос-
кости двумерного газа, и дискретный характер энергетического спектра,
связанный с движением перпендикулярным этой плоскости, приводит к
невозможности рассеяния носителей заряда, что соответствует беско-
нечному значению времени релаксации.
Для магнитных полей, удовлетворяющих условию (5.63), диагональ-
ная компонента тензора холловской подвижности равняется нулю. Не-
диагональная компонента принимает дискретные значения
νσ=ν
π
=σ
0
2
xy
2
e
. (5.64)
Согласно этой формуле холловская проводимость квантовой ямы не
зависит ни от параметров образца, ни от магнитного поля, ни от темпе-
ратуры, а, как и баллистическая проводимость квантовой нити (5.58),
определяется только значениями фундаментальных мировых констант e
и
. На рис. 5.6 а представлены теоретические зависимости диагональ-
ной и недиагональной компонент тензора холловской подвижности но-
сителей заряда в КЯ, описываемые формулами (5.62), от индукции маг-
нитного поля.
5.5.2. Влияние эффектов локализации на КЭХ.
Первые экспериментальные исследования теоретических зависимо-
стей (5.62) в 1980 г. показали, что они существенно отличаются от тео-
ретических. Характерной особенностью этих зависимостей (рис. 5.6 б)
является обращение диагональной компоненты проводимости в ноль и
равенство недиагональной компоненты значениям (5.64) не в отдельных
точках, определяемых формулой (5.63), а в достаточно широких интер-
78

Страницы