ВУЗ:
Составители:
Рубрика:
20
x
y
z
l
S
Рис. 23.1. К выводу формулы (23.11)
деления вследствие этого по
модулям скоростей и при-
пишем всем им среднюю
квадратичную скорость.
Этот шаг не приведет к из-
менению внутренней энер-
гии газа, т. е. его калориче-
ского уравнения состояния.
И, наконец, будем рассмат-
ривать взаимодействие
молекулы с площадкой S как
абсолютно упругий удар,
т. е. исключим адсорбцию
газа стенкой сосуда. Тогда при каждом ударе стенке будет сообщен им-
пульс, равный изменению импульса молекулы
кв
vm
0
2
. Чтобы о площадку S
ударились все молекулы
nlSN
)6/1(
1
=
, нужно взять
tvl
кв
=
. Вследствие
всех ударов стенке будет передан импульс
tnSvmvmN
квкв
2
001
)3/1(2
=
.
Как известно, отношение переданного площадке S импульса ко вре-
мени дает силу давления, а отношение этой силы к площади дает давление
.
2
0
3
2
3
1
посткв
nvnmр ε== . (23.11)
Это и есть основное уравнение молекулярно-кинетической теории идеаль-
ного газа. Из него следует, что давление газа является статистической ве-
личиной, так как определяется средней энергией поступательного движе-
ния молекул. Из данного уравнения получается и термическое уравнение
состояния газа. Так как
V
N
V
N
п
A
ν
==
, а
kT
пост
2
3
.
=ε , то
V
RT
kT
V
N
р
A
νν
==
2
3
3
2
или
RTрV ν= . (23.12)
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 19
- 20
- 21
- 22
- 23
- …
- следующая ›
- последняя »
