Линейные электрические цепи постоянного и синусоидальнольного тока. Бравичев С.Н - 16 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ОГУ | Оренбург

Составители: 

Рубрика: 

потенциалы. Выражение токов через разности потенциалов и ЭДС обеспечива-
ют выполнение второго закона Кирхгофа.
Принимаем потенциал одного из узлов равным нулю (рисунок 1.24). в
электрической схеме на рисунке 1.24 заземляем четвертый узел.
1
R
4
R
5
E
3
3
R
2
2
R
1
E
2
4
I
5
R
3
I
4
I
3
I
2
R
6
I
6
I
1
E
2j
E
3j
Рисунок 1.24
Для остальных узлов составляем систему уравнений по методу узловых
потенциалов:
g
11
ϕ
1
+ g
12
ϕ
2
+ g
13
ϕ
3
= J
y1
g
21
ϕ
1
+ g
22
ϕ
2
+ g
23
ϕ
3
= J
y2
g
31
ϕ
1
+ g
32
ϕ
2
+ g
33
ϕ
3
= J
y3
где g
11
, g
22
, g
33
– собственные проводимости первого, второго и третьего узлов,
равные сумме проводимостей всех ветвей присоединенных
к соответствующим узлам, Ом;
g
12,
g
13
, g
21
, g
23
– сумма проводимостей всех ветвей, соединяющих два узла,
взятая с обратным знаком, Ом.;
J
y1
, J
y2
, J
y3
- узловые токи, А.. Определяются как алгебраическая сумма
произведений ЭДС, присоединённых к данному узлу, на
проводимости ветвей, и алгебраическая сумма токов источ-
ников токов, присоединенных к данному узлу, то есть J
y
=
ΣEg+ ΣJ.
Расчёт токов методом узловых потенциалов в системе Mathcad показан
на рисунке 1.26.
16
потенциалы. Выражение токов через разности потенциалов и ЭДС обеспечива-
ют выполнение второго закона Кирхгофа.
     Принимаем потенциал одного из узлов равным нулю (рисунок 1.24). в
электрической схеме на рисунке 1.24 заземляем четвертый узел.
                                             1
                                                        E3j
                                I5
                                                              R3

                                R5      I4
                                                        I3              E3

                     2                                                   3
                                                  R4
                          E2j

                                R2                                 I6
                                                       R6
                                       E2
                           I2


                                                 4                 I1

                                             R1


                                     Рисунок 1.24

     Для остальных узлов составляем систему уравнений по методу узловых
потенциалов:
      g11ϕ1 + g12ϕ2 + g13ϕ3 = Jy1
      g21ϕ1 + g22ϕ2 + g23ϕ3 = Jy2
      g31ϕ1 + g32ϕ2 + g33ϕ3 = Jy3
где g11, g22 , g33 – собственные проводимости первого, второго и третьего узлов,
                         равные сумме проводимостей всех ветвей присоединенных
                         к соответствующим узлам, Ом;
     g12, g13, g21, g23 – сумма проводимостей всех ветвей, соединяющих два узла,
                            взятая с обратным знаком, Ом.;
     Jy1, Jy2, Jy3 - узловые токи, А.. Определяются как алгебраическая сумма
                       произведений ЭДС, присоединённых к данному узлу, на
                       проводимости ветвей, и алгебраическая сумма токов источ-
                       ников токов, присоединенных к данному узлу, то есть Jy =
                  ΣEg+ ΣJ.
       Расчёт токов методом узловых потенциалов в системе Mathcad показан
на рисунке 1.26.




16

Страницы