Физическая оптика. Бугрова А.И - 30 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

МИРЭА | Москва

Составители: 

Рубрика: 

29
b
r
R
≈
2
2
.
Учитывая изменение фазы световой волны, отраженной от пло-
ской пластины, получим, что разность хода Δ интерферирующих
лучей есть
Δ= + ≈ +2
22
2
b
r
R
λλ
. (2.27)
Если Δ равняется целому числу длин волн, то в рассматриваемой
точке наблюдается максимум интенсивности, при полуцелом -
минимум. Это условие можно записать как
Δ=m
λ
2
, (2.28)
при четном m наблюдается максимум интенсивности, при нечет-
ном - минимум. Подставляя (2.28) в (2.27), для радиуса колец
Ньютона получаем следующее соотношение:
(
)
rRm
m
=−1
2
λ
, m = 1,2,3... (2.29)
Четным значениям m соответствуют светлые кольца, нечетным -
темные.
Если падающий на оптическую систему свет белый, то раз-
ным длинам волн λ соответствуют разные значения r
m
, т.е. вместо
темных и светлых будет наблюдаться система радужных колец.
2.6. Многолучевая интерференция
До сих пор мы рассматривали случаи двухлучевой интерфе-
ренции, но на практике часто встречаются ситуации, когда в ин-
терференции участвуют k>2 когерентных лучей (многолучевая
интерференция). Определим амплитуду Е или интенсивность
I∼Е
2
колебания, полученного в результате интерференции N ко-
герентных одинаково направленных колебаний с одинаковой ам-
плитудой Е
0
. Воспользуемся для этого методом векторных диа-
грамм. 
                              29

                               r2
                           b≈     .
                               2R
Учитывая изменение фазы световой волны, отраженной от пло-
ской пластины, получим, что разность хода Δ интерферирующих
лучей есть
                                λ r2 λ
                       Δ = 2b + ≈ + .                   (2.27)
                                2 R 2
Если Δ равняется целому числу длин волн, то в рассматриваемой
точке наблюдается максимум интенсивности, при полуцелом -
минимум. Это условие можно записать как
                                    λ
                            Δ=m ,                       (2.28)
                                    2
при четном m наблюдается максимум интенсивности, при нечет-
ном - минимум. Подставляя (2.28) в (2.27), для радиуса колец
Ньютона получаем следующее соотношение:
                                  λ
                 rm = R ( m −1)       ,   m = 1,2,3...   (2.29)
                              2
Четным значениям m соответствуют светлые кольца, нечетным -
темные.
    Если падающий на оптическую систему свет белый, то раз-
ным длинам волн λ соответствуют разные значения rm, т.е. вместо
темных и светлых будет наблюдаться система радужных колец.
              2.6. Многолучевая интерференция
     До сих пор мы рассматривали случаи двухлучевой интерфе-
ренции, но на практике часто встречаются ситуации, когда в ин-
терференции участвуют k>2 когерентных лучей (многолучевая
интерференция). Определим амплитуду Е или интенсивность
I∼Е2 колебания, полученного в результате интерференции N ко-
герентных одинаково направленных колебаний с одинаковой ам-
плитудой Е0. Воспользуемся для этого методом векторных диа-
грамм.

Страницы