Физическая оптика. Бугрова А.И - 28 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

МИРЭА | Москва

Составители: 

Рубрика: 

27
Но L
1
− L
2
= x - расстояние между соседними максимумами ин-
терференционной картины. Тогда из (2.25) получаем для малых
углов α
x
n
≈
λ
α
. (2.26)
2.5.3. Полосы равного наклона
Пусть на плоскопараллельную пластину толщиной h и с
показателем преломления n падает рассеянный монохромати-
ческий свет с длиной волны λ. Из условия Δ = 2nh cos
β
следу-
ет, что при n,h = const разность хода зависит только от угла па-
дения лучей
β
. Очевидно, что лучи, падающие под одним уг-
лом, будут иметь одну и ту же разность хода. Если параллельно
пластине разместить линзу L, в фокальной плоскости которой
расположен экран Э, то эти лучи соберутся в одной точке экра-
на (рис.2.10).
В рассеянном свете
имеются лучи самых разных
направлений. Лучи, падаю-
щие на пластину под углом
α
1
, соберутся на экране в
точке Р
1
, интенсивность све-
та в которой определяется
разностью хода Δ. Путем не-
сложных расчетов можно
получить, что
Δ= −2
22
hn sin
α
1
.
Лучи, падающие на
пластину под углом α
1
, но в другой плоскости, будут иметь та-
кую же разность хода и соберутся в другой точке, но на таком же
расстоянии от центра экрана. Таким образом, лучи, падающие на
пластину во всевозможных плоскостях, но под углом α
1
, создают
на экране совокупность одинаково освещенных точек, располо-
женных на окружности с центром в точке О. Аналогично, лучи,
падающие под другим углом α
2
, создадут на экране совокупность
Э
Р
2
Р
1
0
L
α
2
α
1
h
Ри
с.2.10.
Рис.2.10 
                               27

Но L1 − L2 = x - расстояние между соседними максимумами ин-
терференционной картины. Тогда из (2.25) получаем для малых
углов α
                                λ
                           x≈     .                    (2.26)
                               nα
                2.5.3. Полосы равного наклона
      Пусть на плоскопараллельную пластину толщиной h и с
показателем преломления n падает рассеянный монохромати-
ческий свет с длиной волны λ. Из условия Δ = 2nh cosβ следу-
ет, что при n,h = const разность хода зависит только от угла па-
дения лучей β. Очевидно, что лучи, падающие под одним уг-
лом, будут иметь одну и ту же разность хода. Если параллельно
пластине разместить линзу L, в фокальной плоскости которой
расположен экран Э, то эти лучи соберутся в одной точке экра-
на (рис.2.10).
                                          В рассеянном свете
 Э    Р2        0    Р1
                                     имеются лучи самых разных
                                     направлений. Лучи, падаю-
 L                                   щие на пластину под углом
                                     α1, соберутся на экране в
                                     точке Р1, интенсивность све-
     α1                              та в которой определяется
                              α2
                                     разностью хода Δ. Путем не-
                                     сложных расчетов можно
                              h
                                     получить, что
                                        Δ = 2h n2 − sin2 α1 .
             Рис.2.10
           Рис.2.10.
                                        Лучи, падающие на
пластину под углом α1, но в другой плоскости, будут иметь та-
кую же разность хода и соберутся в другой точке, но на таком же
расстоянии от центра экрана. Таким образом, лучи, падающие на
пластину во всевозможных плоскостях, но под углом α1, создают
на экране совокупность одинаково освещенных точек, располо-
женных на окружности с центром в точке О. Аналогично, лучи,
падающие под другим углом α2, создадут на экране совокупность

Страницы