Физическая оптика. Бугрова А.И - 27 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

МИРЭА | Москва

Составители: 

Рубрика: 

26
в тех точках, где одинакова толщина пленки, поэтому интерфе-
ренционная картина называется полосами равной толщины. По-
лосы равной толщины локализованы вблизи поверхности пленки.
Очевидно, что если пленка представляет собой правильный клин,
то на экране будет наблюдаться система интерференционных по-
лос, параллельных ребру клина. Рассчитаем расстояние между
соседними полосами для этого случая.
Пусть имеется тонкий
клин с малым углом α при
вершине, изготовленный из
стекла с показателем пре-
ломления n. Клин освеща-
ется плоской монохрома-
тической световой волной с
длиной волны λ, падающей
нормально поверхности
клина (рис.2.9). Допустим,
что в точке С
1
выполняется
условие максимума интен-
сивности света, т.е. в точке
С
1
разность хода Δ
1
между лучами, отраженными от верхней и
нижней поверхностей клина, удовлетворяет условию Δ
1
=kλ (k -
целое число). Возьмем на поверхности клина точку С
2
, ближай-
шую к С
1
, такую, что для нее тоже выполняется условие макси-
мума интенсивности света. Тогда разность хода в точке С
2
будет
Δ
2
=(k-1)λ. Так как угол α мал, то можно считать, что
A
1
B
C
2
C
1
A
1
A
2
h
2
h
1
B
2
B
1
L
2
L
1
α
Рис.2.9.
Рис.2.9
B
1
≈B
1
B C
1
≈h
1
=L
1
tg
α
, где h
1
- толщина клина в точке B
1
, а L
1
-
расстояние от вершины клина до точки С
1
. Тогда
Δ
1
=(А
1
В
1
+В
1
С
1
)n − λ/2 = 2L
1
n tg α − λ/2.
Аналогично для точки С
2
Δ
2
=(А
2
В
2
+В
2
С
2
)n − λ/2 = 2L
2
n tg α − λ/2.
Откуда
Δ
1
− Δ
2
= λ = 2(L
1
− L
2
)n tg α. (2.25) 
                                 26

в тех точках, где одинакова толщина пленки, поэтому интерфе-
ренционная картина называется полосами равной толщины. По-
лосы равной толщины локализованы вблизи поверхности пленки.
Очевидно, что если пленка представляет собой правильный клин,
то на экране будет наблюдаться система интерференционных по-
лос, параллельных ребру клина. Рассчитаем расстояние между
соседними полосами для этого случая.
     Пусть имеется тонкий
клин с малым углом α при
вершине, изготовленный из
стекла с показателем пре-
                                                            A1
ломления n. Клин освеща-                                            C1
                                                A2
ется плоской монохрома-                                 C2
тической световой волной с
                                                        h2        h1
длиной волны λ, падающей              α
нормально      поверхности
                                                     B2          B1
клина (рис.2.9). Допустим,                  L2
что в точке С1 выполняется                       L1
условие максимума интен-                            Рис.2.9
                                               Рис.2.9.
сивности света, т.е. в точке
С1 разность хода Δ1 между лучами, отраженными от верхней и
нижней поверхностей клина, удовлетворяет условию Δ1=kλ (k -
целое число). Возьмем на поверхности клина точку С2, ближай-
шую к С1, такую, что для нее тоже выполняется условие макси-
мума интенсивности света. Тогда разность хода в точке С2 будет
Δ2=(k-1)λ. Так как угол α мал, то можно считать, что
A1B1≈B1C1≈h1=L1tgα, где h1 - толщина клина в точке B1, а L1 -
    B   B




расстояние от вершины клина до точки С1. Тогда
             Δ1=(А1В1+В1С1)n − λ/2 = 2L1n tg α − λ/2.
     Аналогично для точки С2
             Δ2=(А2В2+В2С2)n − λ/2 = 2L2n tg α − λ/2.
Откуда
                 Δ1 − Δ2 = λ = 2(L1 − L2)n tg α.             (2.25)

Страницы