Составители:
Рубрика:
17
Поскольку левые части выражений (2.13) и (2.14) равны, то равны и
правые, т.е.:
dEdE
кп
=
−
(2.15)
Следовательно,
,)
Е
E(d
п
к
0
=
+
(2.16)
или:
.cons
t
ЕEЕ
пк
=
+
=
(2.17)
Это и есть закон сохранения механической энергии. Из данного
примера видно, что это не только закон сохранения энергии, но также и
закон превращения одного вида энергии в другой в равных количествах. В
данном случае
убыль потенциальной энергии при падении тела
сопровождается равным возрастанием кинетической энергии.
Если же в системе действуют также и неконсервативные силы,
например силы трения, то механическая энергия системы уменьшается и
переходит в немеханические виды энергии (тепловую энергию и др.). При
этом работа сил трения равна убыли механической энергии тела:
dEdA
тр
−
=
. (2.18)
В таких системах выполняется общий закон сохранения:
в
изолированной системе сумма всех видов энергии остается постоянной.
Особое значение этого закона состоит в том, что он выражает
качественную и количественную связь между различными формами
движения материи. В природе возможны лишь переходы движения
(энергии) из одной формы в другую.
2.5. Упругий и неупругий удар шаров
Прекрасной иллюстрацией действия законов сохранения энергии и
импульса является задача об
ударе шаров. Эта задача моделирует
столкновение тел, т.е. кратковременное взаимодействие, как макротел,
так и микрочастиц.
Мы будем рассматривать
прямой центральный удар шаров, т.е. такой
удар, при котором вектор скорости одного из шаров в момент
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 16
- 17
- 18
- 19
- 20
- …
- следующая ›
- последняя »
