Составители:
52
При n=2 волновая функция имеет вид:
a
x
sinA
π
ψ
2
2
= ; тогда
ψ
2
=0 при x=0,
a/2, a и
ψ
2
=±A, когда x=a/4 или x=3a/4.
Наконец, при
n=3 волновая функция выглядит так:
a
x
sinA
π
ψ
3
3
= ; тогда
ψ
3
=0 при x=0, a/3, 2a/3 и a. Функция принимает максимальное значение, т.е.
ψ
3
=
±
A при x=a/6, 3a/6 или 5a/6. Эти координаты и есть наиболее
вероятные местоположения электрона в данном случае.
0
x
=a
x
n=3
n=2
n=1
E
E
E
1
2
3
0
x
=a
x
E
E
E
1
2
3
ψ
2
ψ
а) б)
Рис.3-3
На рис.3-3б изображены графики соответствующих плотностей
вероятностей состояния электрона для тех же значений квантового числа.
Как видно из рис.3-3б, во всех состояниях с
n≥2 внутри ямы существуют
такие точки, вблизи которых вероятность обнаружить частицу равна нулю. В
этом проявляется существенное отличие описания движения частицы по
квантовой теории от описания по классической теории. Такое же отличие
проявляется в представлении дискретного спектра возможных значений
энергии.
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 51
- 52
- 53
- 54
- 55
- …
- следующая ›
- последняя »
