Составители:
56
падающая на барьер волна. Точно так же легко видеть, что второе слагаемое
в (3.49) определяет волну, распространяющуюся в противоположном
направлении (в отрицательном направлении оси
х), т. e. волну, отраженную
от потенциального барьера.
Аналогично этому в решении (3.50) первое слагаемое определяет волну,
бегущую в области 2 направо, т. e. волну, проходящую через
потенциальный барьер. Из этих же соображений второе слагаемое в (3.50)
должно соответствовать волне, бегущей в области 2 справа налево, т. е. как
бы
отраженную волну. Однако в области 2 волне не от чего отражаться и по
смыслу такой волны не может быть. Поэтому в решении (3.50) из
физических соображений необходимо положить коэффициент
В=0 и брать
его решение в виде:
e
A
xi
k
2
2
2
=
ψ
. (3.51)
Энергетические коэффициенты отражения
R и пропускания D в случае
заданного барьера можно оценить, учитывая, что интенсивность волны
прямо пропорциональна квадрату ее амплитуды.
Тогда коэффициент отражения от потенциального барьера будет равен
A
B
R
1
2
1
2
= . (3.52)
Аналогично этому коэффициент пропускания или коэффициент
прозрачности потенциального барьера запишется в виде:
n
A
A
D
1
2
2
2
= , (3.53)
где
λ
λ
1
2
=n - коэффициент преломления волны в оптическом смысле, а
λ
2
и
λ
1
- длины волн в областях 2 и 1. При этом в выражениях (3.52) и (3.53) в
силу комплексности функций
ψ
1
и
ψ
2
взяты квадраты модулей
соответствующих амплитуд. Необходимо также оговориться, что по закону
сохранения энергии должно выполняться соотношение:
R+D=1. (3.54)
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 55
- 56
- 57
- 58
- 59
- …
- следующая ›
- последняя »
