ВУЗ:
Составители:
191
Таблица 54
ω
м/с
Т
ф
ºК
∆Т
ф
град.
с
ф
T
T
T
k
=
l
B
м
0
d
l
k
B
B
=
l
ф
м
0
d
l
k
ф
ф
=
20
30
40
50
60
70
80
90
100
110
1873
1973
2023
2073
2098
2123
2133
2138
2143
2148
0
100
150
200
225
250
260
265
270
275
6,39
6,73
6,90
7,08
7,16
7,25
7,28
7,30
7,31
7,33
0,118
0,121
0,123
0,124
0,125
0,126
0,126
0,126
0,127
0,127
3,93
4,03
4,10
4,13
4,17
4,20
4,20
4,20
4,23
4,23
0,420
0,440
0,450
0,460
0,465
0,467
0,470
0,471
0,474
0,475
14,0
14,7
15,0
15,3
15,5
15,6
15,7
15,7
15,8
15,8
Из графических построений на основе табл.54 видно, что при по-
стоянстве диаметра канала сопла в выходном сечении (d
0
= const) и
прочих одинаковых исходных данных температура в закрытом факеле
Т
ф
повышается с увеличением скорости истечения газовоздушной
смеси ω
с
, причем до ω
с
=70м/с происходит значительный прирост
температуры ∆ Т
ф
, а затем температура в факеле возрастает незначи-
тельно, приближаясь постепенно к теоретической. При этом длина за-
крытого факела l
ф
, принятая как расстояние от выходного сечения со-
пла горелки до точки на осевой линии факела, где прекращалось по-
вышение содержания СО
2
в продуктах сгорания, увеличивается по
криволинейной зависимости, указывающей на то, что по мере возрас-
тания скорости ω
с
ее влияние на длину закрытого факела l
ф
уменьшает-
ся. Такая же закономерность наблюдается и при изменении l
в
в зависи-
мости от ω
с
, где l
в
- длина зоны воспламенения, определяемая как рас-
стояние от выходного сечения сопла горелки до точки на осевой линии
факела, где начиналось повышение СО
2
в газовом потоке.
При делении Т
ф
на Т
с
и l
ф ,
l
в
на d
0
получаются безразмерные
величины:
с
ф
T
T
T
k
= - температурный коэффициент факела;
0
d
l
k
ф
ф
= - коэффициент общей длины факела;
Таблица 54
ω Тф ∆Тф Tф lB lB lф lф
м/с ºК град. kT = м kB = м kф =
Tс d0 d0
20 1873 0 6,39 0,118 3,93 0,420 14,0
30 1973 100 6,73 0,121 4,03 0,440 14,7
40 2023 150 6,90 0,123 4,10 0,450 15,0
50 2073 200 7,08 0,124 4,13 0,460 15,3
60 2098 225 7,16 0,125 4,17 0,465 15,5
70 2123 250 7,25 0,126 4,20 0,467 15,6
80 2133 260 7,28 0,126 4,20 0,470 15,7
90 2138 265 7,30 0,126 4,20 0,471 15,7
100 2143 270 7,31 0,127 4,23 0,474 15,8
110 2148 275 7,33 0,127 4,23 0,475 15,8
Из графических построений на основе табл.54 видно, что при по-
стоянстве диаметра канала сопла в выходном сечении (d0 = const) и
прочих одинаковых исходных данных температура в закрытом факеле
Т ф повышается с увеличением скорости истечения газовоздушной
смеси ωс , причем до ωс =70м/с происходит значительный прирост
температуры ∆ Т ф, а затем температура в факеле возрастает незначи-
тельно, приближаясь постепенно к теоретической. При этом длина за-
крытого факела lф , принятая как расстояние от выходного сечения со-
пла горелки до точки на осевой линии факела, где прекращалось по-
вышение содержания СО2 в продуктах сгорания, увеличивается по
криволинейной зависимости, указывающей на то, что по мере возрас-
тания скорости ωс ее влияние на длину закрытого факела lф уменьшает-
ся. Такая же закономерность наблюдается и при изменении lв в зависи-
мости от ωс , где lв - длина зоны воспламенения, определяемая как рас-
стояние от выходного сечения сопла горелки до точки на осевой линии
факела, где начиналось повышение СО2 в газовом потоке.
При делении Тф на Тс и lф , lв на d0 получаются безразмерные
величины:
Tф
kT = - температурный коэффициент факела;
Tс
lф
kф = - коэффициент общей длины факела;
d0
191
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 189
- 190
- 191
- 192
- 193
- …
- следующая ›
- последняя »
