Составители:
Рубрика:
47
κ= + κ+ κ
ПАВ B
(, ) () (, ) (, ),
C
Gz G z G z G z
(3.4)
где
()
C
Gz
– электростатическая часть, ответственная за статическую
емкость электродов;
κ
ПАВ
(, )Gz
– соответствует возбуждению
ПАВ;
κ
B
(, )Gz
– соответствует возбуждению объемных волн.
С точки зрения практического использования представляет инте'
рес часть функции Грина, связанная с возбуждением ПАВ. Для эф'
фективной диэлектрической проницаемости рэлеевской волны
εκ
эф
()
R
справедлива аппроксимация, предложенная Ингебригтсеном:
∞
κ−κ
εκ≈ε
κ−κ
22
0
эф эф
22
() .
R
S
(3.5)
где
∞
ε=ε κ
эф эф
() при
κ→∞
. Данная аппроксимация позволяет вычис'
лить аналитически интеграл (3.2) и получить выражение для функ'
ции Грина рэлеевской волны в дальней зоне источника:
−κ=− −κ−
ПАВ 0 0 0
(,) exp[ ],
R
Gzz jG jzz
(3.6, a)
где
∞
∞
=κ−κ κε ≈ κ
ε
2
00 0 ЭМ
эф
1
()/()
2
RSS
G
,
∆
κ=
2
ЭМ
2 V
V
.
Часть функции Грина, описывающая электростатическое поле,
равна
∞
=−
επ
эф
ln
() .
C
z
Gz
(3.6, б)
Введенное понятие эффективной диэлектрической проницаемо!
сти является универсальным инструментом при решении задач, свя!
Рис. 3.2. Эффективная диэлектрическая проницаемость YZAсреза
ниобата лития
1
2
4
·
10 ,
400
200
200
400
0
m
b
эф,
0
с/м
4
3,0
2,7
пФ/М
ε
ω
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 45
- 46
- 47
- 48
- 49
- …
- следующая ›
- последняя »
