Электротехника. Дондоков Д.Д. - 21 стр.

и, следовательно, реального потребления энергии в цепи с таким
сопротивлением.
        По существу это условное сопротивление, посредством которого
учитывается противодействие ЭДС самоиндукции изменениям величины
переменного тока.
        Влияние индуктивности проводников вызывает неравномерное
распределение переменного тока по сечению проводника, выражающегося
в форме поверхностного эффекта.
        Поверхностный эффект       заключается в том, что плотность
переменного тока является наибольшей у поверхности проводника, а по
мере удаления от поверхности к центру сечения она убывает. Такое
неравномерное распределение тока вызывается различием величины
индуктивности внешних и внутренних слоев проводника.
        Представим проводник в виде круглого сечения (рис. 1.13), по
которому протекает переменный ток повышенной частоты. Переменный
ток вызывает появление переменного магнитного потока, силовые линии
которого показаны на рис. 1.13 в виде концентрических окружностей,
показанных пунктирными линиями. Проводящее сечение можно
представить в виде отдельных проводящих нитей, на рисунке отмечены
они в центре и затем в радиальном направлении. Видно, что
потокосцепление Ψ, определяемое количеством сцепленных магнитных
силовых линий для проводящих нитей, разное. Потокосцепление к центру
сечения увеличивается, достигается максимума в центральной точке.
        Известно, что индуктивность L контура увеличивается
пропорционально потокосцеплению Ψ при неизменном действующем
значении переменного тока I:
                                      Ψ
                                L=      ,                               (1.31)
                                      I
где потокосцепление Ψ = W Ф определяется произведением числа витков
катушки W со сцепленным этими витками магнитным потоком Ф.
        Следовательно, индуктивность L имеет наибольшее значение в



                                                         R




                                                                Фвн эффекта
                             Рис. 1.13. К объяснению поверхностного   Фнар



                                 23