Электротехника. Дондоков Д.Д. - 32 стр.

                                         1
                       X = X L − XC = ω L −=0.               (1.59)
                                        ωC
     Следовательно, полное сопротивление цепи по своей величине
определяется лишь только активным сопротивлением, естественно, при
его наличии в цепи:
                                            1 2
                        Z = r 2 + (ω L −      ) =r .              (1.60)
                                           ωC
    Тогда закон Ома для данной цепи примет вид:
                                    U          U
                      I=                      = .                 (1.61)
                                          1 2  r
                            r 2 + (ω L −    )
                                         ωC
    Ток в этом случае, как и полное сопротивление цепи, имеет активный
характер.
    Ввиду равенства реактивных напряжений U L = U C общее напряжение
U равно активному напряжению U r :

                       U = U r2 + (U L − U C ) 2 = U r .          (1.62)

     Индуктивное и емкостное напряжения на своих участках (катушка,
конденсатор) могут иметь значительные величины, в зависимости от тока
и сопротивлений участков, но если они равны по величине, то друг друга
взаимно компенсируют.
     Векторная диаграмма при резонансе напряжений представлена на
рис. 1.24.
     Как видно из векторной диаграммы, общее напряжение цепи U равно
активному напряжению U r и, следовательно, ток и напряжение цепи
совпадают по фазе, т.е. ϕ = 0 .
     Равенства индуктивного и емкостного сопротивлений, или явление
резонанса напряжений, можно добиться, изменяя угловую частоту ω,
индуктивность L или емкость C. Рассмотрим изменение параметров
электрической цепи и электрических величин при изменении угловой
частоты ω, вблизи области резонансной частоты ω0. Зависимость
сопротивлений (а), напряжений, тока и угла ϕ (б) от частоты ω приводится
на рис. 1.25.




                                    34