ВУЗ:
Составители:
Рубрика:
146
2
мин.
d600/41,51134
нм.
=−=
Ответ: d
мин
.
= 134 нм.
Пример 7.4
Установка для получения колец Ньютона освещается монохроматиче-
ским светом, падающим по нормали к поверхности пластинки. После того как
пространство между линзой и стеклянной пластинкой заполнили жидкостью,
радиусы темных колец в отраженном свете уменьшились в 1,25 раза. Найти
показатель преломления п жидкости.
Дано: r
ko
/ r
k
= 1,25; r
ko
– первона -
чальный радиус к-го кольца , r
k
– радиус
этого же кольца с жидкостью .
Найти n = ?
Решение
Геометрическая разность хода коге-
рентных лучей 1, 2 определяется двойной
толщиной воздушного зазора между лин-
зой и пластинкой d
k
, ( рис. 7.4.1), и
связана с радиусом кривизны линзы R и
радиусом интерференционного кольца r
ko
выражением :
2
(2)
kko
drR
≈
, (7.4.1)
которое получается из прямоугольного треугольника ОВС, если пренебречь
слагаемым d
k
2
, как величиной второго порядка малости . Радиусы интерфе -
ренционных колец определяются оптической разностью хода лучей δ = 2d
k
n
+ λ/2. Тогда для темных колец получаем условие :
2d
k
n + λ/2 = (2k+1)· λ/2.
После небольшого преобразования и с учетом уравнения (7.4.1) будем
иметь для первоначальных размеров колец соотношение :
2
.
ko
rknR
λ
=
(7.4.2)
Для колец , наблюдаемых в воздухе n = 1 и
2
k
rkR
λ
=
(7.4.3). Разделив по-
членно уравнения (7.4.1) и (7.4.2) получим :
22
kok
rrn
=
. Подставим данные
условия задачи , получим : n = 1,25
2
= 1,56.
Ответ : n = 1,56.
R
r
ko
d
k
O
B
C
1
2
Рис . 7.4.1
мин. =−= 2 d600/41,51134 нм. Ответ: dмин. = 134 нм. Пример 7.4 Установка для получения колец Ньютона освещается монохроматиче- ским светом, падающим по нормали к поверхности пластинки. После того как пространство между линзой и стеклянной пластинкой заполнили жидкостью, радиусы темных колец в отраженном свете уменьшились в 1,25 раза. Найти показатель преломления п жидкости. O Дано : rko / r k = 1,25; rko – первона - чальный радиус к-го кольца , rk – радиус R 1 2 этого же кольца с жидкостью . Найти n = ? dk Решение rko Геометрическая разность хода коге- B C рентных лучей 1, 2 определяется двойной толщиной воздушного зазора между лин- зой и пластинкой dk, ( рис. 7.4.1), и Рис . 7.4.1 связана с радиусом кривизны линзы R и радиусом интерференционного кольца rko выражением : kko≈ 2 drR (2) , (7.4.1) которое получается из прямоугольного треугольника ОВС, если пренебречь слагаемым dk 2 , как величиной второго порядка малости . Радиусы интерфе - ренционных колец определяются оптической разностью хода лучей δ = 2d k n + λ/2. Тогда для темных колец получаем условие : 2d kn + λ/2 = (2k+1)· λ/2. После небольшого преобразования и с учетом уравнения (7.4.1) будем иметь для первоначальных размеров колец соотношение : ko = λ . 2 rknR (7.4.2) k = λ 2 Для колец , наблюдаемых в воздухе n = 1 и rkR (7.4.3). Разделив по- членно уравнения (7.4.1) и (7.4.2) получим : 22 rrn kok = . Подставим данные условия задачи , получим : n = 1,25 2 = 1,56. Ответ : n = 1,56. 146
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 144
- 145
- 146
- 147
- 148
- …
- следующая ›
- последняя »