Вакуумно-плазменные процессы и технологии. Ефремов А.М - 10 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ИГХТУ | Иваново

Составители: 

Рубрика: 

10
(
)
yE
y
является непрерывной функцией, в рамках рассматриваемой
одномерной модели имеем:
00:0 =⇒=≤
y
y
E
dy
dE
y (1.2)
y
ne
E
ne
dy
dE
yy
y
y
00
0
:0
εε
=⇒=≤≤ (1.3)
( )
0
0
00
0: y
ne
yEE
dy
dE
yy
yy
y
ε
==⇒=≥ (1.4)
Рис. 1.2.1. Работа, необходимая для создания области положительного
объемного заряда: а-начальное положение; б-промежуточное положе-
ние
В области плазмы справа от точки
0
y электрическое поле, дей-
ствующее на каждую частицу, составляет
(
)
0
yE
y
, при этом работа, не-
обходимая для перемещения каждого дополнительного электрона на
расстояние
0
dy , равна
(
)
00
dyyeEdW
y
=
. Полная работа по разведению
зарядов на расстояние d определится выражением
( )
2
2
0
2
0
0
0
dne
dyyeEW
d
y
ε
==
∫
. (1.5)
В частности, если энергия, затрачиваемая на разделение зарядов, рав-
на средней энергии теплового движения частиц ( 2kT ), то соответст-
E y ( y ) является непрерывной функцией, в рамках рассматриваемой
одномерной модели имеем:

                                    dE y
                          y ≤ 0:           = 0 ⇒ Ey = 0               (1.2)
                                     dy
                                    dE y       ne        ne
                 0 ≤ y ≤ y0 :              =      ⇒ Ey =    y         (1.3)
                                     dy        ε0        ε0
                           dE y                               ne
               y ≥ y0 :            = 0 ⇒ E y = E y ( y0 ) =      y0   (1.4)
                            dy                                ε0




Рис. 1.2.1. Работа, необходимая для создания области положительного
объемного заряда: а-начальное положение; б-промежуточное положе-
ние

     В области плазмы справа от точки y0 электрическое поле, дей-
ствующее на каждую частицу, составляет E y ( y0 ) , при этом работа, не-
обходимая для перемещения каждого дополнительного электрона на
расстояние dy0 , равна dW = eE y ( y0 )dy0 . Полная работа по разведению
зарядов на расстояние d определится выражением
                             d
                                            ne 2 d 2
                     W = ∫ eE y ( y0 )dy0 =          .                (1.5)
                         0                  ε0 2
В частности, если энергия, затрачиваемая на разделение зарядов, рав-
на средней энергии теплового движения частиц ( kT 2 ), то соответст-


                                               10

Страницы