Составители:
Рубрика:
32
w
hHH
+
=
21
или
w
h
g
V
g
p
z
g
V
g
p
z +
α
+
ρ
+=
α
+
ρ
+
22
2
222
2
2
111
1
, (27)
где
21
, zz – удельная потенциальная энергия соответствующего сечения, м;
1
p
,
2
p – давление в центре сечении 1 – 1 и 2 – 2, Па;
ρ
– плотность жидкости,
кг/м
3
;
g
- ускорение свободного падения м/с
2
;
1
α
,
2
α
– коэффициенты Корио-
лиса для соответствующих сечений;
1
V
,
1
V
– средние скорости в сечениях 1 –
1 и 2 – 2, м/с;
w
h
– потери напора при движении жидкости от сечения 1 – 1 к
2 – 2, м.
Величина h
w
складывается из потерь по длине h
L
и местных потерь h
м
.
Потери по длине обусловлены действием сил трения по поверхности контак-
та потока с твердыми стенками. Местные потери возникают на тех участках
потока, где утрачивается равномерность (резкое изменение формы русла, на-
правления потока).
Это уравнение принято называть уравнением Д. Бернулли для реаль-
ных потоков жидкости – в знак глубокого уважения к его трудам в области
гидродинамики. Оно широко используется при решении практических задач.
Приведем несколько простых примеров его применения.
Пример 1.
Для измерения скорости в точках открытого потока широко использу-
ется трубка Пито. Она представляет собой трубку, конец которой направлен
навстречу потоку (рис. 21).
Рис. 21.
Пусть требуется измерить скорость жидкости в какой-то точке потока.
Поместим конец трубки в указанную точку и присоединим её к пьезометру.
Жидкость в пьезометре поднимется на высоту
H
.
Составим уравнение Бер-
нулли для сечений 1 – 1 и 2 – 2 относительно плоскости сравнения О – О.
При этом учтем, что, так как жидкость в трубке неподвижна, то потери напо-
ра между сечениями h
w
равны нулю. Тогда уравнение Бернулли для рассмат-
риваемого случая будет иметь вид:
g
р
hH
g
V
ghр
атат
ρ
++=+
ρ
ρ+
2g
2
.
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 30
- 31
- 32
- 33
- 34
- …
- следующая ›
- последняя »
