Гидравлика. Евдокимов Л.И. - 41 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

СПбГЛТУ | Санкт-Петербург

Составители: 

Рубрика: 

41
2
0
4
0
84
2
4
rw
L
p
r
L
p
µ
∆
=π
µ
∆
=
Подставляя результат в выражение для средней скорости, получаем
2
0
8
r
L
p
V
µ
∆
=
.
Сравнивая выражения для u
max
и V находим, что Vu 2
max
=
.
Теперь определим величину поправочного коэффициента
α
. Из преды-
дущего материала, где мы рассматривали энергетические параметры потока,
имеем:
w
V
dwu
w
3
3
∫
=α
.
Решим интеграл, стоящий в числителе этого выражения, используя расчет-
ную схему из предыдущего вывода (см. рис. 29):
=π−
µ
∆
=−
µ
∆
=
∫∫∫
drrrr
L
p
dwrr
L
p
dwu
r
ww
2)()
4
()()
4
(
0
0
32
2
0
332
2
0
33
=
=−+−π
µ
∆
=
∫
drrrrrrrr
L
p
r
)33(2)
4
(
64
2
0
2
4
0
0
0
6
0
3
=−+−π
µ
∆
= }]
8
[]
6
[3]
4
[3]
2
[{2)
4
(
0
0
8
0
0
6
2
0
0
0
4
4
0
0
0
2
6
0
3
rrrr
rr
r
r
r
r
r
L
p
=π
µ
∆
=−+−π
µ
∆
=
8
1
2)
4
(}
8
1
2
1
4
3
2
1
{2)
4
(
8
0
3
8
0
3
r
L
p
r
L
p
wVwr
L
p
22)
8
(
33
2
0
=
µ
∆
=
,
2
2
3
3
==α
w
V
wV
.
(31)
Таким образом, истинное значение кинетической энергии ламинарного
потока жидкости в трубе в два раза больше того, которое получается при за-
мене местных скоростей средней скоростью потока.
Следует отметить, что на начальном участке потока (при входе в трубу)
эпюра местных скоростей отличается от рассмотренной нами. Как установ-
лено экспериментально, эпюра местных скоростей формируется в параболи-
ческую при длине начального участка
dL
нач
Re029,0
=
.
Поэтому, выведенные зависимости и значение
α
= 2 справедливы только при
L > L
нач
.
Получим расчетную формулу для потери напора по длине трубы (h
L
)
при ламинарном движении жидкости. Для этого воспользуемся ранее полу-
ченной зависимостью для средней скорости при ламинарном режиме:

Страницы